Методы определения теплопроводности
Методы определения теплопроводностиЭнциклопедия по машиностроению XXL
=== Скачать файл ===
Для измерения теплопроводности в прошлом использовалось очень много методов \\\\\\\\\\\\[67—69\\\\\\\\\\\\]. В настоящее время некоторые из них устарели, однако их теория и сейчас представляет интерес, так как они базируются на решениях уравнений теплопроводности для простых систем, которые часто встречаются в практике. Прежде всего следует отметить, что термические свойства любого материала проявляются в разнообразных сочетаниях; однако если рассматривать их как характеристики материала, то их можно определить из различных экспериментов. Перечислим основные термические характеристики тел и эксперименты, из которых они определяются: В действительности большинство экспериментов, проводящихся в нестационарном режиме, в принципе, допускает как определение так и определение Мы кратко опишем здесь наиболее распространенные методы и укажем разделы, в которых они рассматриваются. По существу эти методы делятся на те, в которых измерения ведутся в стационарном режиме методы стационарного режима , при периодическом нагреве и в нестационарном режиме методы нестационарного режима ; далее они подразделяются на методы, применяемые при исследовании плохих проводников и при исследовании металлов. Методы стационарного режима; плохие проводники. В других вариантах метода можно исследовать материал в виде полого цилиндра см. VII или полой сферы см. Иногда исследуемый материал, по которому проходит тепло, имеет форму толстого стержня, однако в данном случае теория оказывается более сложной см. Термические методы стационарного режима; металлы. В этом случае обычно используется металлический образец в форме стержня, концы которого поддерживают при различных температурах. Электрические методы стационарного режима, металлы. В этом случае металлический образец в виде проволоки нагревают, пропуская через него электрический ток, а его концы поддерживают при заданных температурах см. Можно использовать также случай радиального потока тепла в проволоке, нагреваемой электрическим током см. Методы стационарного режима движущиеся жидкости. В этом случае измеряется температура жидкости, движущейся между двумя резервуарами, в которых поддерживается различная температура см. В этих случаях условия на концах стержня или пластинки изменяются с периодом по достижении установившегося состояния измеряют температуры в определенных точках образца. В последнее время эти методы стали играть важную роль в измерениях низких температур; они обладают также тем преимуществом, что в теории относительно сложных систем можно пользоваться методами, разработанными для исследования электрических волноводов см. В прошлом методы нестационарного режима использовались несколько меньше, чем методы стационарного режима. Их недостаток заключается в трудности установления того, насколько действительные граничные условия в эксперименте согласуются с условиями, постулируемыми теорией. Учесть подобное расхождение например, когда речь идет о контактном сопротивлении на границе очень трудно, а это более важно для указанных методов, чем для методов стационарного режима см. Вместе с тем методы нестационарного режима сами по себе обладают известными преимуществами. В большинстве старых методов используется лишь последний участок графика зависимость температуры от времени; при этом решение соответствующего уравнения выражается одним экспоненциальным членом. IX рассматривается случай охлаждения тела простой геометрической формы при линейной теплопередаче с его поверхности. IV рассматривается случай нестационарной температуры в проволоке, нагреваемой электрическим током. В некоторых случаях используется весь график изменения температуры в точке см. В последние годы все большее внимание уделяют возможности одновременного определения из одного эксперимента, В одном из таких методов измерялась некоторая величина, которая в конце концов начинала линейно увеличиваться со временем например, количество тепла, проходящее за время через пластину, поверхность которой имеет постоянную температуру и из параметров этой линейной асимптоты определялись см. В другом методе использовался нагревающийся зонд, температура которого в конце концов изменялась линейно относительно см. Изменение теплопроводности и вектор теплового потока в анизотропных твердых телах ГЛАВА II. Начальная температура равна нулю. Поверхность находится при температуре Теплообмен на поверхности в среду с нулевой температурой. Теплообмен на поверхности в среду с температурой f t. Случай зависимости термических характеристик вещества от температуры ГЛАВА III. Границы поддерживаются при нулевой температуре. Область \\\\\\\\\\\\[0, l\\\\\\\\\\\\] Начальная температура f x. Теплообмен на границах в среду с температурой, равной нулю. Область \\\\\\\\\\\\[-l, l\\\\\\\\\\\\] с нулевой начальной температурой и теплообменом на границах со средой, имеющей температуру Пластина с внутренним источником тепла ГЛАВА IV. Ограниченный стержень, концы которого находятся при фиксированных температурах. Стержень переменного сечения с охлаждающимися ребрами. Ограниченный стержень при наличии теплообмена на его поверхности. Ограниченный стержень с периодически изменяющейся температурой концов. Кольцо Фурье ГЛАВА V. Неограниченное твердое тело прямоугольного сечения. Произвольные начальные и граничные условия ГЛАВА VI. Тройной ряд Фурье ГЛАВА VII. Неограниченный цилиндр с температурой поверхности Общий случай ГЛАВА VIII. Ограниченный цилиндр с начальной температурой Полуограниченный цилиндр ГЛАВА IX. Шар с начальной температурой f r и температурой поверхности Начальная температура f r. Шар с начальной температурой Часть шара, вырезаемая конусом Температура поверхности равна нулю, начальная температура равна Температура внутри Земли ГЛАВА Х. Обобщение метода изображений Зоммерфельдом ГЛАВА XI. Одномерные случаи плавления и затвердевания. Осесимметричные задачи о замерзании и плавлении ГЛАВА XII. Ограниченная область 0, l. Решения, получаемые из таблицы изображений. Составные твердые тела ГЛАВА XIII. Радиальный тепловой поток ГЛАВА XIV. Неограниченное составное твердое тело. Непрерывные источники ГЛАВА XV. Прямое применение метода преобразования Лапласа к двумерным и трехмерным задачам ГЛАВА XVI. Установившийся поток к почти плоской поверхности. Тепловой поток между изотермическими поверхностями ГЛАВА XVII. Последовательные преобразования ГЛАВА XVIII. Экспериментальные методы определения теплопроводности Для измерения теплопроводности в прошлом использовалось очень много методов \\\\\\\\\\\\[67—69\\\\\\\\\\\\].
Образец аттестационного листа врача
Тест на беременность недействителен
Лиговский проспект 50 на карте
Ремонт двигателя хендай портер своими руками