Реферат: Вывод и анализ формул Френеля на основе электромагнитной теории Максвелла

⚡ 👉🏻👉🏻👉🏻 ИНФОРМАЦИЯ ДОСТУПНА ЗДЕСЬ ЖМИТЕ 👈🏻👈🏻👈🏻

Вывод и анализ формул Френеля на основе электромагнитной теории Максвелла.


(по материалам лекций Толмачева В.В.)
Пусть имеются две диэлектрические среды 1 и 2 , с электрической и магнитной проницаемостью и соответственно. Из среды 1 в 2 падает плоская монохроматическая волна (границу раздела будем считать плоской).При переходе через границу раздела волна разделится на две части : отраженную волну (в среде 1) и преломленную волну (в среде 2) , необходимо выяснить соотношения между углами и , а также между интенсивностями падающей и отраженной волн (рис 1).
Данная волна должна представлять собой точное решение уравнений Максвелла : и (1) (учитывая , что среда диэлектрическая , т.е. )
для плоской монохроматической волны точное решение этих уравнений будет (если оси Х направить в сторону распространения волны):
где A и B , и , - постоянные (не зависят от времени и координаты) ,
и - характеристики среды , в которой распространяется волна ,
, t - рассматриваемый момент времени
x - рассматриваемая координата на оси Х
V - скорость распространения волны в данной среде
(естественно , в силу линейности уравнений Максвелла любая сумма таких волн будет также их точным решением )
Также она должна удовлетворять условиям на границе раздела : и не терпят разрыва на поверхности раздела , и также не терпят разрыва , поскольку на границе раздела не течет ток и нет поверхностной плотности заряда:
(индексом 1 обозначаем все , относящееся к первой среде , индексом 2 - ко второй)
Таким образом , необходимо построить точное решение уравнений (1) , удовлетворяющих условиям (3). Для этого рассмотрим два случая : случай ТМ -волны (р-волны ) - вектор перпендикулярен плоскости падения (трансверсальная магнитная) , и случай ТЕ-волны (s-волны)- вектор перпендикулярен плоскости падения (трансверсальная электрическая). Любая плоская волна (с любой поляризацией) может быть представлена как линейная комбинация двух таких волн.
Из рисунка видео , что , запишем условия равенства на границе раздела :
( учитывая , что волна в среде 1 есть сумма падающей и отраженной волн)
Аналогично , поскольку получаем для вектора на границе раздела:
для выполнения равенств для и потребуем
равенства аргументов косинусов :
потребуем также равенства начальных фаз:
( , и - соответственно : угол падения , угол отражения и угол преломления ) , тогда имеем :
т.е. получены , как и следовало ожидать , законы отражения и преломления света
разделим теперь выражения для и на , получим (c учетом (4) ) следующую систему :
здесь неизвестными являются и , а - заданно.
Умножим первое уравнение на а второе на и вычтем из первого второе , тогда члены с сократятся и получим:
поскольку для неферромагнетиков магнитная проницаемость незначительно отличается от единицы , то для сравнительно широкого класса сред можно считать , тогда:
( разделим числитель и знаменатель на , и учтя , что )
применив закон преломления , получим (6):
из второго уравнения системы (5) получаем для :
проверим теперь выполнение еще двух условий на границе раздела ,которые мы не учли - и . Второе равенство выполняется заведомо , поскольку , проверим первое равенство :
из рисунка видно , что , а подставим значения , и ( из 2) , сократив сразу на , и учитывая (4) :
(выражая через второе уравнение системы (5) )
Таким образом действительно получено точное решение уравнений (2) , удовлетворяющее всем начальным условия. Итак , имеем следующие формулы Френеля для случая s-волны для отражения и преломления (из (6) и (7) ):
подставляя значения и из (2) получим :
как и в случае ТМ-волны предполагаем равенство аргументов косинусов и совершенно аналогично получаем в этом случае закон отражения и преломления света , сокращая на и с учетом (4) получим систему :
умножим первое уравнение на а второе на и вычтем из первого второе :
поскольку мы полагаем (см. выше) то
из второго уравнения системы (8) получаем:
проверим теперь неучтенные условия на границе раздела : и .
Второе условие выполняется , поскольку , проверим выполнение равенства : из рисунка видно , что , а подставим значения , и ( из 2) , сократив сразу на , и учитывая (4) получим :
подставляем из второго уравнения системы (8) :
таким образом мы действительно нашли точное решение уравнений (2) , удовлетворяющее всем начальным условиям . В случае p-волны имеем следующие формулы Френеля для отражения и преломления (из (9) и (10))
Исследуем отношения энергий (точнее плотности потока энергий ) падающей и отраженной ТМ и ТЕ волн и падающей и прошедшей волн в зависимости от угла падения . Для этого рассмотрим отношение нормальной составляющей вектора Пойтинга падающей и отраженной ( и в случае ТМ и ТЕ волн соответственно) и падающей и прошедшей (
и ) волн. Тогда с из полученных формул Френеля для отражения и преломления , с учетом (2) будем иметь:
Исследуем сначала поведение и на границах отрезка :
при (просто положить равным нулю нельзя , потому что будет неопределенность ):
для случая падения из воздуха в стекло ( ) :
т.е. это величина порядка нескольких процентов (можно заметить , что если поменять среды местами - т.е. рассматривать падение из воды в воздух , то это значение не изменится)
В случае падения из оптически менее плотной среды в оптически более плотную при :
Действительно, преломленной волны при скользящем падении не образуется и интенсивность падающей волны не меняется.
В случае падения из оптически более плотной среды в оптически менее плотную , необходимо учесть явление полного внутреннего отражения , когда прошедшей волны нет - вся волна отражается от поверхности раздела. Это происходит при значениях больших , чем , вычисляемого следующим образом:
Здесь не рассматривается полное внутреннее отражение , поэтому в случае падения из оптически более плотной среды в оптически менее плотную изменяется до , в этом случае:
Далее исследуем поведение этих функций между крайними точками , для этого исследуем на монотонность функции: и
Нам понадобится производная , найдем ее как производную функции , заданной неявно :
Знак этой производной ( поскольку , ) зависит только от знака выражения , это выражение > 0 , когда (то есть падение из оптически мене плотной среды в оптически более плотную ) и <0 , когда (из более оптически плотной в менее оптически плотную ) , следовательно в первом случае монотонно возрастает, а во втором , убывает . Но в случае , следовательно по модулю это выражение будет возрастать , в случае оно также будет по модулю возрастать . Таким образом , , как квадрат этого выражения , в обоих случаях монотонно возрастает от при до 1 при .или
.
Знак этой производной ,( поскольку ,
Знак функции меняется следующим образом :
при если невелико >0 , но эта функция проходит через нуль. Поскольку числитель , при рассматриваемых пределах изменения в 0 обращаться не может [2]
[к2]
это происходит тогда , когда знаменатель обращается в бесконечность т.е.:
Это есть угол Брюстера ( ) , при котором обращается в 0 , то есть отраженная волна отсутствует . Для случая падения из воздуха в стекло , для обратного случая (из стекла в воздух) При переходе через этот угол меняет знак на минус , следовательно как квадрат этой функции сначала убывает (до нуля) , а затем возрастает (до 1).
При для небольших <0 , при переходе через знак будет меняться на плюс. Переход через действительно будет иметь место , хотя изменяется до ,а не до , поскольку . Таким образом снова монотонно убывает до 0 , а затем монотонно возрастает до 1.
Итак , в обоих случаях сначала монотонно убывает от при до 0 при , а затем монотонно возрастает до 1 при или
.
Полученные зависимости иллюстрируются следующими графиками :
на первом показана зависимость (сплошная линия) и (пунктирная линия) от для случая падения волны из воздуха в стекло (n=1.51)
на втором -для случая падения волны из стекла в воздух
Для анализа поведения и воспользуемся следующим соображением - падающая волна на границе раздела разделяется на две - прошедшую и отраженную , причем энергия падающей волны (энергия , переносимая волной через границу раздела сред) уходит в энергию отраженной и преломленной волн (поскольку никаких других источников нет). Поэтому , поскольку коэффициент показывает отношение энергии прошедшей волны к энергии падающей , - отношение энергии отраженной волны к энергии падающей в p-волне , а и - аналогичные отношения в s-волне , должны выполнятся соотношения :
таким образом действительно , аналогично
Таким образом , используя предыдущее исследование , можно сказать , что :
Для случая падения из воздуха в стекло (а можно заметить , что если среды поменять местами , то это значение не изменится )
Между этими точками и ведут себя противоположно и .
Окончательно , монотонно возрастает от ( )до , а затем монотонно убывает до 0 ( при ) , монотонно убывает от до 0 (при тех же пределах изменения ).
Причем как для случая падения из менее оптически плотной среды , так и из более оптически плотной. Ниже на рисунке представлены графически зависимости для обоих этих случаев.
С. Набег фаз при отражении и преломлении

Из формул Френеля следует , что отношения , , и могут в принципе получится и отрицательными . Поскольку амплитуда есть существенно положительная величина , в этом случае имеет место сдвиг фазы волны на . Далее выясним , когда такой сдвиг имеет место.
В случае отраженной p-волны , как установлено в п. А , эта функция
при n>1 больше 0 при и меньше 0 при , при n<0 промежутки знакопостоянства меняются местами . Таким образом , в случае падения из менее оптически плотной среды в более плотную сдвиг фаз на в отраженной
p-волне наблюдается при , а в случае падения из более плотной в менее плотную - при .

В случае отраженной s-волны , эта функция меньше 0 при и больше 0 в противном случае. Таким образом , сдвиг фаз на в отраженной
s-волне наблюдается при падении из менее оптически плотной среды в более плотную , и не наблюдается при падении из более плотной среды в менее плотную
.
В случае произвольно падающей линейно поляризованной волны , которая представляется в виде суммы p и s-волн , в отраженной волне , таким образом , можно получить , в общем случае волну произвольной (эллиптической) поляризации .
Для исследования сдвига фаз в прошедшей волне , воспользуемся соотношениями , возникшими как промежуточные результаты при выводе (7) и (10) :
из этих соотношений видно , что , поскольку и , то всегда и . То есть , в прошедшей волне изменения фазы не происходит (причем это верно для волн произвольной поляризации).

Cивухин Д.В. “Общий курс физики. Оптика” , Москва , “Наука”,1985г.
Савельев И.В. “Курс общей физики” , том 2 , Москва , “Наука” , 1979г.
[1]
-здесь под n понимается показатель преломления той среды , куда падает луч относительно той , откуда он падает , в оптике в этом случае под n понимают показатель преломления оптически более плотной среды относительно оптически менее плотной , т.е. в этом случае в этой формуле стоит
[2]
-- числитель также не может обращаться в бесконечность , поскольку это возможно только в случае , но в этом случае , а это невозможно т.к. и
[к1]
-здесь под n понимается показатель преломления той среды , куда падает луч относительно той , откуда он падает , в оптике в этом случае под n понимают показатель преломления оптически более плотной среды относительно оптически менее плотной , т.е. в этом случае в этой формуле стоит

Название: Вывод и анализ формул Френеля на основе электромагнитной теории Максвелла
Раздел: Рефераты по физике
Тип: реферат
Добавлен 22:46:29 01 апреля 2011 Похожие работы
Просмотров: 819
Комментариев: 16
Оценило: 3 человек
Средний балл: 5
Оценка: неизвестно   Скачать

Если Вам нужна помощь с учебными работами, ну или будет нужна в будущем (курсовая, дипломная, отчет по практике, контрольная, РГР, решение задач, онлайн-помощь на экзамене или "любая другая" учебная работа...) - обращайтесь: https://clck.ru/P8YFs - (просто скопируйте этот адрес и вставьте в браузер) Сделаем все качественно и в самые короткие сроки + бесплатные доработки до самой сдачи/защиты! Предоставим все необходимые гарантии.
Привет студентам) если возникают трудности с любой работой (от реферата и контрольных до диплома), можете обратиться на FAST-REFERAT.RU , я там обычно заказываю, все качественно и в срок) в любом случае попробуйте, за спрос денег не берут)
Да, но только в случае крайней необходимости.

Реферат: Вывод и анализ формул Френеля на основе электромагнитной теории Максвелла
Реферат: Ионные реакции в растворах. Солевой эффект (в ТАК). Скачать бесплатно и без регистрации
Реферат по теме Предпринимательство: как начать свое дело
Реферат: Турпроектирование на основе ресурсов Кипра. Скачать бесплатно и без регистрации
Эссе Пособие При Рождении Ребенка
Реферат: Модели олигополии
Реферат: Налоговые реформы в период правления Александра III
Реферат: История Воронежа 1682 1725
Курсовая Работа И Требования К Ней
Курсовая работа по теме Химический анализ в криминалистике
Реферат: Курицын, Иван Васильевич
Контрольная работа по теме Джаз. Еволюція стилю
Сочинение На Тему Какие Лучшие
Учебное пособие: Сервис транспортных и технологических машин и оборудования
Курсовая работа по теме Автоматизированные системы управления процессами обслуживания судовых систем
Реферат На Тему Экономика И Планирование Природопользования
Основная Классификация Средств Подготовки Спортсменов Курсовая
Логические Основы Устройства Компьютера Реферат
Дипломная работа по теме Международные автомобильные перевозки на примере транспортного предприятия
Сочинение по теме Жизнь и творчество
Реферат: Судебная система РФ
Реферат: Антимонопольная политика государства 5
Реферат: Пути совершенствования налогообложения по налогу на добавленную стоимость
Реферат: Социализация личности