Реферат: Пространственно-временная метрика, уравнения геодезических. Ньютоново приближение

Реферат: Пространственно-временная метрика, уравнения геодезических. Ньютоново приближение




⚡ 👉🏻👉🏻👉🏻 ИНФОРМАЦИЯ ДОСТУПНА ЗДЕСЬ ЖМИТЕ 👈🏻👈🏻👈🏻




























































МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ УКРАИНЫ
КИЕВСКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Шевченко
НА ТЕМУ:ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННАЯ МЕТРИКА,УРАВНЕНИЯ ГЕОДЕЗИЧЕСКИХ. НЬЮТОНОВО ПРИБЛИЖЕНИЕ
1. ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННАЯ МЕТРИКА
1. ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННАЯ МЕТРИКА

В четырехмерном римановом пространстве общее выражение для интервала между двумя событиями выражается производными
где — свободные индексы (а не обозначения степеней), и, крометого, принято обычное правило суммирования (повторяющийся свободный индекс предполагает суммирование по всем его значениям 0, 1,2, 3). Таким образом, выражение (1.1.1) представляет собой сумму 16 членов. Значения — функции координат; они определяют собой метрику пространства.
Всоответствии с общей теорией относительности эта метрика зависит от распределенияматерии; значения удовлетворяют некоторымдифференциальным уравнениям в частных производных, известным как уравнения Эйнштейна. Такая метрика называется пространственно-временной.
Последовательность координат движущейся частицы описывает ее«мировую линию», в частности, мировая линия частицы, свободно перемещающейся в гравитационном поле, называется геодезической.
Для наших целей достаточно ограничиться рассмотрением статического сферически симметричного поля, создаваемого единственной изолированной массой. Отождествим с пространственными координатами относительно центра симметрии, а временной координатой, обозначив ее через t. Предположение о статичности поля подразумевает, что значения не являются функциями t, а радиальный масштаб может быть определен как произвольная функция радиуса. Поскольку этот масштаб выбран, дифференциальные уравнения, описывающие геодезическую, заданы полностью.
Тем не менее остается свободным еще выбор пространства координат что эквивалентно выбору геометрической проекции при построении двухмерных карт. Аткинсон [8] показал, что релятивистские свойства сферически симметричного поля можно строго описать в рамках трехмерного евклидова пространства, поскольку предположение о сферической симметрии подразумевает неизменность вида метрики при евклидовых преобразованиях пространственных координат.
Принимая такую точку зрения, мы определяем евклидово пространство тремя взаимно ортогональными декартовыми осями с началом в центре симметрии; эта система координат описывает покоящуюся систему отсчета. Определим координатный вектор х и координатную скорость как трехмерные евклидовы векторы, компоненты которых соответствен
Если — единичный вектор в направлении х, то наиболее
общее выражение интервала в случае статического сферически симметричного поля имеет вид
где
— константа, — функции радиуса (в этойформуле и далее все индексы — показатели степени).
Рассмотрим только так называемые временноподобные интервалы, для которых в этом случае т называется «собственным» временем. Аткинсон [9] показал, что уравнения Эйнштейна приводят к двум соотношениям между коэффициентами формулы (1.1.2), которые в наших обозначениях таковы:
(1.1.4) где — другая константа, а также
Выбором , как произвольной функции радиальной координаты, можно описать бесконечное число сферически симметричных метрик, удовлетворяющих уравнениям Эйнштейна. Единственное условие, которое должно быть при этом удовлетворено, заключается в том, что приниными словами, на бесконечном расстоянии от начала координат выражение интервала принимает вид (1.1.5)
который задает плоскую метрику Минковского специальной теории относительности. Система отсчета, в которой метрика имеет вид (1.1.э), называется инерциальной или лорентцевой системой отсчета.
Мировая линия фотона, называемая нулевой геодезической, определяется так, что всегда равно нулю. Уравнение (1.1.5) показывает, что на нулевой геодезической в бесконечном удалении от начала
т. е. координатная скорость света в «пустом» пространстве равна , Однако в нашем евклидовом пространстве координатная скорость света не равна . Приняв в имеем
Скорость света в произвольной точке х зависит от радиальной координаты и направления. В радиальном направлении скорость задается формулой
в то время как в тангенциальном направлении
Рассмотрим преобразование пространственных координат
Дифференцируя это выражение и учитывая, что получаем
Из формул видно, что выражение (1.1.2) для интервала преобразуется к виду
Выражение — векторная форма метрики в стандартных координатах Шварцшильда; соответствующую скалярную форму в сферических координатах, как строгое решение уравнений Эйнштейна, впервые получил в 1916 г. К. Шварцшильд.
Мы показали, что общее выражение (1.1.2) с помощью формул (1.1.3) и (1.1.4) может быть приведено к шварцшильдовой форме (1.1.12) путем чисто алгебраического преобразования соотношения (1.1.8). Таким образом, уравнения, выведенные с использованием метрики Шварцшильда, можно преобразовать к некоторой общей сферически симметричной метрике.
Рассмотрим систему координат, определяемую формулой
Дифференцируя (1.1.14) по , находим
и выражение (1.1.2) для элемента принимает вид
Это выражение известно как изотропная форма метрики Шварцшильда, поскольку, приняв в , можно найти, что координатная
скорость света в точке х, задаваемая формулой
Можно показать (см. Приложение В), что уравнения, определяющие геодезические, выводятся из обычных уравнений Эйлера — Лагранжа, которые в координатах Шварцшильда имеют вид
а точка сверху обозначает дифференцирование по
Уравнение (1.2.1) дает непосредственно
Формула (1.2.2) приводит к следующему выражению, вывод которого содержится в Приложении В:
Умножая (1.2.2) векторно на , получаем
где Н — постоянная, а h — постоянный единичный вектор. Из последнего уравнения следует, что геодезическая лежит в плоскости, перпендикулярной h, а угловой момент по отношению к собственному времени остается неизменным. Угловой момент постоянен только в координатах Шварцшильда. В произвольной метрике, для которой уравнение (1.2.6) имеет вид
правая часть которого не является постоянной, поскольку x— функция
При этих условиях (1.2.6) эквивалентно уравнению
и, следовательно, уравнение геодезической (1.2.5) в координатах Шварцшильда принимает вид
Умножение уравнения (1.2.9) скалярно на с последующим интегрированием дает
Это выражение можно также получить, исключая из (1-2.4) и (1.2.3), с условием, что Это приводит к
левая часть (1.2.11) вдвое превышает левую часть (1.2.10) и, следователь!; о,
Считая в точке, где из (1.2.10) находим
Уравнение (1.2.4)—дифференциальное, связывающее координатное и собственное время. С учетом (1.2.11) имеем
Если определено интегрированием формулы (1.2.9), то можно найти и, следовательно, получить после интегрирования выражения (1.2.15) как функцию
Необходимо также выразить дифференциальное уравнение (1.2.15) через координатную скорость Принимая в (1.2.11)
Формулы (1.2.15) и (1.2.16) можно вывести делением формулы (1.2.32) на, соответственно,
Принимая в уравнении (1.2.9) получим известное выражение для ускорения под действием закона всемирного тяготения Ньютона
Здесь мы отождествляем где — постоянная тяготения, а - центральная масса. В этом случае в соответствии с (1.1.13) а из Таким образом, уравнение (1.2.4) дает. а координатное и собственное время оказывается идентичным.
Подставив (1.3.8) в (1.2.9) и зная, что — произвольная функция можно получить уравнение геодезической в любых координатах. Очевидно, что даже и при закон обратных квадратов строго выводится только в случае постоянства к, что вновь приводит нас к стандартным координатам Шварцшильда с простой лишь сменой шкалы. Таким образом, уравнение геодезической (1.2.9) в стандартных координатах Шварцшильда является непосредственным релятивистским обобщением уравнения Ньютона (1.3.1). В этих координатах мы и будем рассматривать теорию орбитального движения, принимая ньютоново решение как первое приближение.
Учитывая, что —постоянный единичный вектор, интегрирование дает
где — произвольный постоянный единичный вектор, а е — произвольная константа. В силу перпендикулярности и из (1.3.3) следует, что перпендикулярно и находится в плоскости орбиты.
Умножив скалярно (1.3.3) на получаем
где обозначено Разделив (1.3.4) на , находим уравнение
Поскольку — ортогональные единичные векторы в плоскости
орбиты, а — единичный вектор вдоль , можно ввести угол такой, что
и, следовательно, Отсюда можно заключить, что (1.3.5) —
уравнение конического сечения, отнесенное к фокусу как началу, с эксцентриситетом е и параметром орбиты Единичный вектор
направлен вдоль большой полуоси (рис. 1.1) от центра к фокусу. Можно интерпретировать полную скорость в (1.3.3) как сумму двух векторов: один из них — постоянная скорость всегда перпендикулярная радиусу-вектору, а другой— постоянная скорость в фиксированном направлении вдоль малой оси сечения. Приняв большую полуось равной для параметра орбиты имеем где верхний знак относится к эллиптическому движению нижний — к гиперболическому Таким образом,
а уравнение орбиты (1.3.5) приводится к виду
Расстояние от фокуса О до ближайшей точки линии апсид
поэтому полная энергия в соответствии с (1.2.13) имеет вид
поскольку в таком приближении мы полагаем, что или
Уравнение (1.3.9) показывает, что при движение стабильно
и орбита — эллипс; при орбита — гипербола; наконец, если
орбита — парабола. Уравнение энергии в ньютоновом приближении выводится из
1» Абалакин В, К Основы эфемеридной астрономии,—М. : Наука, 1979.— 448 с,
2, Бакулин Л, И., Блинов Н. С. Служба точного времени, 2-е изд. М.» Наука 1977.—352 с. Бакулин П. И. Фундаментальные каталоги звезд, 2-е изд. М. : Наука, 1980 — 336 с.
4.Блажко С. Н, Курс практической астрономии» 4-е изд.М. : Наука, 1979.— 432 с.
5.Бугославская Е. Я- Фотографическая астрометрия,— М. : Гостехиздат, 1947 — 296 с.
8. Губанов В. С, Финкельштейн А. М., Фридман П. А. Введение в радиоастрометрию.— М. : Наука, 1983.— 280 с.
7.Гуляев А. П., Хоммик Л. М. Дифференциальные каталоги звезд.— М. : Наука 1983.-136 с.
8.Загребин Д. В, Введение в астрометрию.— М. : Наука, 1966.— 280 с.

Название: Пространственно-временная метрика, уравнения геодезических. Ньютоново приближение
Раздел: Рефераты по авиации и космонавтике
Тип: реферат
Добавлен 01:35:41 24 июня 2010 Похожие работы
Просмотров: 212
Комментариев: 15
Оценило: 2 человек
Средний балл: 5
Оценка: неизвестно   Скачать

Срочная помощь учащимся в написании различных работ. Бесплатные корректировки! Круглосуточная поддержка! Узнай стоимость твоей работы на сайте 64362.ru
Привет студентам) если возникают трудности с любой работой (от реферата и контрольных до диплома), можете обратиться на FAST-REFERAT.RU , я там обычно заказываю, все качественно и в срок) в любом случае попробуйте, за спрос денег не берут)
Да, но только в случае крайней необходимости.

Реферат: Пространственно-временная метрика, уравнения геодезических. Ньютоново приближение
Реферат по теме Деятельность первых князей Древней Руси (Олег, Игорь, Ольга, Святослав)
Диссертация Ктн
Курсовая работа по теме Синтез систем автоматического регулирования
Реферат по теме Категориальная и метакатегориальная системы эстетики модернизирующегося общества
Реферат На Тему Виды Вальса
Дипломная работа по теме Реконструкция и улучшение эстетического вида помещения кабинета
Курсовая работа по теме Паэтычнае майстэрства Рыгора Барадуліна
Контрольная работа по теме Синдром острых аллергозов
Поинт Практические Работы
Планирование Социального Развития Предприятия Курсовая
Реферат На Тему Основы Спортивной Тренировки
Реферат: Психология Вундта. Скачать бесплатно и без регистрации
Реферат: Батьківство і материнство
История Болезни На Тему Диффузно-Многоузловой Токсический Зоб Ii Ст.
Реферат: Особенности служебно-делового общения
Контрольная Работа Номер 1 Неравенства 9 Класс
Курсовая работа по теме Виявлення несумісності в різних лікарських формах
Как Начать Декабрьское Сочинение Клише
Анализ Бухгалтерского Баланса Дипломная
Дипломная работа по теме Редактор растрової графіки AdobePhotoshop
Курсовая работа: Ремонт тележки электропоезда на примере модели КВЗ-ЦНИИ
Курсовая работа: Технологический расчет основных процессов открытых горных работ
Курсовая работа: Разработка системы обучения на предприятии

Report Page