Плоская Система Произвольно Расположенных Сил Реферат
Плоская Система Произвольно Расположенных Сил Реферат
В настоящее время в промышленных устройствах очень часто возникает необходимость получения постоянного тока из переменного тока Данную функцию выполня... полностью>>
4 Рассчитать и построить зависимость к п д , трансформатора от коэффициента нагрузки при cos φ2=1 и cos φ2 = 0,8; определить мощность трансформатора, ... полностью>>
Завданням даної роботи є дослідження розсіяння світла на рівноважних і порушуваних поляритонних поляганнях в кристалах До таких типів розсіяння віднос... полностью>>
Первые Турниры юных физиков были проведены в 1979 среди учащихся ФМШ №18 г Москвы по инициативе учителя физики Юносова Е Н Затем местом проведения ста... полностью>>
... В.И. Основы менеджмента. Учебное пособие . – М.: ОЛБИС,1998 ... Учебно - методическая обеспеченность дисциплины Ф.И.О автора Наименование учебно - методической ... экономисты, механики цехов имеют ... С) совместного труда D) техническая Е) технологическая 115. Подход ...
Учебное пособие включает в себя 10 ... создать совершенно новую науку – классическую механику . Классическая механика – наука о законах движения ... оптоэлектронных устройств, области научного и технического использования). 8.Какике технологии используются в ...
... : Ю.Г. Корепанов Т38 Техническая эксплуатация автотранспортных средств в сельском хозяйстве: учебно - методическое пособие / Ю.Г. Корепанов. ... механиков . Цель курсового проекта: Углубить и закрепить теоретические и практические знания по предмету « Техническое ...
... для отдыха; комната мастеров ( механиков ); курительные. Для хранения одежды технологических ... Учебно - методическое пособие . – Тюмень: ТюмГНГУ, 1996. – 245 с. Напольский Г. М. Технологическое проектирование автотранспортных предприятий и станций технического ...
... судовые энергетические установки, судовождение, теоретическая механика , физическая культура, холодильные машины и ... методической и др. работы сотрудников кафедры. Подготовка учебников, учебных пособий и других руководств. Пропаганда научных и технических ...
3.
Плоская система произвольно расположенных
сил
Силу, приложенную к абсолютно
твердому телу, можно, не изменяя
оказываемого действия, переносить
параллельно ей самой в любую точку тела,
прибавляя при этом пару с моментом,
равным моменту переносимой силы
относительно точки, куда сила переносится
(рис. 10).
Всякая плоская система сил,
действующих на абсолютно твердое тело,
при приведении к произвольно взятому
центру О
заменяет одной силой R ,
равной главному вектору
системы и приложенной в
центре приведения О ,
и одной парой с моментом М О ,
равным главному моменту
системы относительно центра О
(рис. 11).
Частные случаи приведения
плоской системы сил к простейшему виду :
– если для данной системы сил R
= 0 и М О
= 0, то она находится в равновесии;
– если для данной системы сил R
= 0 и М О
≠ 0, то она приводится к одной паре с
моментом М О
= ∑ m О ( F i );
– если для данной системы сил R
≠ 0, М = 0, то
она приводится к одной равнодействующей.
Основная форма условий
равновесия .
Для равновесия произвольной
плоской системы сил необходимо и
достаточно, чтобы сумма проекций всех
сил на каждую из двух координатных осей
и сумма их моментов относительно любого
центра, лежащего в плоскости действия
сил, были равны нулю.
∑ F ix
= 0 ∑ F iy
= 0 ∑ М О ( F i )
= 0
Вторая форма условий равновесия.
Для равновесия произвольной
плоской системы сил необходимо и
достаточно, чтобы сумма моментов всех
этих сил относительно каких-нибудь двух
центров А и В
и сумма их проекций на ось Ох ,
не перпендикулярную к прямой АВ ,
были равны нулю.
∑ F ix
= 0 ∑ М А ( F i )
= 0 ∑ М В ( F i )
= 0
Третья форма условий равновесия .
Для равновесия произвольной
плоской системы сил необходимо и
достаточно, чтобы сумма моментов всех
этих сил относительно любых трех центров
А , В ,
С , не лежащих
на одной прямой, были равны нулю.
∑ М А ( F i )
= 0 ∑ М В ( F i )
= 0 ∑ М С ( F i )
= 0
Фермой называется
жесткая конструкция из прямолинейных
стержней, соединенных на концах шарнирами
(рис. 12).
Если все стержни фермы лежат в
одной плоскости, ферма называется
плоской .
Места соединения стержней фермы
называют узлами .
Наклонные стержни называются
раскосами ,
вертикальные – стойками .
Расстояние между двумя опорами
называется пролетом .
Расчет ферм
выполняется двумя методами:
1) метод вырезания
узлов , который сводится к
последовательному рассмотрению условий
равновесия сил, сходящихся в каждом из
узлов фермы;
2) метод сечений
(метод Риттера), который
состоит в том, что ферму разделяют на
две части сечением, проходящим через
три стержня, в которых требуется
определить усилие, составив уравнения
равновесия.
Моментом силы
относительно оси называется скалярная
величина, равная моменту проекции этой
силы на плоскость, перпендикулярную
оси, взятому относительно точки
пересечения оси с плоскостью.
Чтобы найти момент силы относительно
оси Z
(рис. 13), надо:
1) провести плоскость xy ,
перпендикулярную к оси z ;
2) спроектировать силу F
на эту плоскость и вычислить величину
F xy ;
3) опустить из точки О
пересечения оси с плоскостью перпендикуляр
на направление F xy
и его длину h ;
4) вычислить произведение F xy
· h ;
Частные случаи при определении
момента :
1) если
сила параллельна оси, то ее момент
относительно оси равен нулю, так как
F xy
= 0;
2) если линия действия силы
пересекает ось, то ее момент относительно
оси также равен нулю, так как h
= 0;
3) если
сила перпендикулярна к оси, то ее момент
относительно оси равен произведению
модуля силы на расстояние между силой
и осью.
Условия равновесия произвольной
пространственной системы сил.
Для равновесия произвольной пространственной
системы сил необходимо и достаточно,
чтобы суммы проекций всех сил на каждую
из трех координатных осей и суммы их
моментов относительно этих осей были
равны нулю.
II .
Кинематика точки и твердого тела
Кинематикой
называется раздел механики, в котором
изучаются геометрические свойства
движения тел без учета их инертности
(массы) и действующих на них сил.
Кинематически задать движение
или закон движения тела
(точки) значит задать положение этого
тела (точки) относительно данной системы
отсчета в любой момент времени.
Системой отсчета называется
реальное или условное твердое тело, по
отношению к которому определяется
положение других движимых тел.
Естественный способ задания
движения . Непрерывная
линия, которую описывает движущаяся
точка относительно данной системы
отсчета, называется траекторией
точки. Если траекторией является прямая
линия, движение точки называется
прямолинейным, а если кривая –
криволинейным.
Закон движения точки вдоль
траектории выражается уравнением S
= f ( t ).
Чтобы задать движение точки
естественным способом ,
надо знать:
2) начало отсчета на траектории
с указанием положительного и отрицательного
направлений отсчета;
3) закон движения точки вдоль
траектории в виде S = f ( t ).
Численная величина скорости
точки в данный момент
времени равна первой производной от
расстояния точки по времени:
Численная величина ускорения
точки в данный момент
времени равна первой производной от
скорости:
Координатный
способ задания движения
Закон движения точки при
координатном способе выражается
уравнениями:
x
= f 1 ( t );
y
= f 2 ( t );
z
= f 3 ( t ).
Проекции скорости на
оси координат равны первым производным
от соответствующих координат точки по
времени:
Проекции ускорения на
оси координат равны первым производным
от проекций скоростей или вторым
производным от соответствующих координат
точки по времени.
1.2.
Касательное и нормальное ускорения
точки
Проекция ускорения точки на
касательную к ее траектории называется
касательным
или тангенциальным ускорением
а τ .
Проекция ускорения на нормаль
называется нормальным
ускорением а τ .
Касательное и нормальное ускорение
(рис. 14) рассматривают не как проекции,
а как составляющие полного
ускорения , т. е. как
векторные величины, и полное ускорение
будет равно
Касательная составляющая
направлена по касательной, как и вектор
скорости V ,
а поэтому не может влиять на направление
скорости, но влияет на ее величину.
Нормальная составляющая
направлена перпендикулярно к вектору
скорости, а поэтому не может влиять на
величину скорости, но влияет на ее
направление.
2.
Поступательное и вращательное движения
твердого тела
Поступательным называется
такое движение твердого тела, при котором
любая прямая, проведенная в этом теле,
перемещается, оставаясь параллельной
самой себе.
При поступательном движении
все точки тела описывают
одинаковые (при наложении
совпадающие) траектории и имеют в каждый
момент времени одинаковые по модулю и
направлению скорости и ускорения.
При поступательном движении
общую для всех точек тела скорость V
называют скоростью
поступательного движения тела ,
а ускорение a –
ускорением поступательного
движения .
Вращательным называется
такое движение твердого тела, при котором
любые две точки, принадлежащие телу
(или неизменно с ним связанные), остаются
во все время движения неподвижными.
Прямая, проходящая через две
неподвижные точки, называется осью
вращения .
Уравнение γ = f ( t )
выражает закон вращательного
движения твердого тела ,
где γ – угол поворота тела.
Основными кинематическими
характеристиками вращательного движения
твердого тела являются его угловая
скорость ω и угловое
ускорение ε.
Угловая скорость
тела в данный момент времени численно
равна первой производной от угла поворота
по времени:
Угловое ускорение тела
в данный момент времени численно равно
первой производной от угловой скорости
или второй производной от угла поворота
тела по времени:
Если модуль угловой скорости со
временем возрастает, вращение тела
называется ускоренным ,
а если убывает – замедленным .
Если угловая скорость тела
остается во все время движения постоянной
(ω = const),
то вращение тела называется равномерным .
Если угловое ускорение тела во
все время движения постоянно (ε = const),
то вращение называется равнопеременным .
Линейная скорость
точки v
вращающегося твердого тела численно
равна произведению угловой скорости
тела ω на расстояние R
от этой точки до оси вращения.
Линейная скорость
направлена по касательной к описываемой
точкой окружности или перпендикулярно
к плоскости, проходящей через ось
вращения.
Так как для всех точек тела
угловая скорость ω имеет в данный момент
одно и то же значение, то следует, что
линейные скорости точек
вращающего тела пропорциональны их
расстояниям от оси вращения (рис. 15).
Касательное ускорение
a τ
направлено по касательной
к траектории (в сторону движения,
если тело вращается ускоренно, или в
обратную сторону, если тело вращается
замедленно); нормальное ускорение a n
всегда направлено по радиусу R
к оси вращения (рис. 16).
Полное ускорение точки
равно a
= R .
Отклонение вектора полного
ускорения от радиуса описываемой точкой
окружности определяется углом μ, который
вычисляется по формуле:
3. Плоская система произвольно расположенных сил
Плоская система сил
Плоская система произвольно расположенных сил и условие...
Плоская система произвольно расположенных сил ...
Плоская система произвольно расположенных сил .
Сочинение На Тему Основные Мотивы Лирики Лермонтова
Правило Правой Руки Реферат
Антенатальная Охрана Плода Реферат
Курсовая По Теме Гражданство Рф
Темы Рефератов По Документационному Обеспечению Управления