Нитрометан, NM CH3NO2

🔥Мы профессиональная команда, которая на рынке работает уже более 5 лет.

У нас лучший товар, который вы когда-либо пробовали!

______________

✅ ️Наши контакты (Telegram):✅ ️

>>>НАПИСАТЬ ОПЕРАТОРУ В ТЕЛЕГРАМ (ЖМИ СЮДА)<<<

✅ ️ ▲ ✅ ▲ ️✅ ▲ ️✅ ▲ ️✅ ▲ ✅ ️

_______________

ВНИМАНИЕ! ВАЖНО!🔥🔥🔥

В Телеграм переходить только по ССЫЛКЕ что ВЫШЕ, в поиске НАС НЕТ там только фейки !!!

_______________

Нитрометан, NM CH3NO2

Хорошилов Алексей Владимирович

Нитрометан, NM CH3NO2

Фрязино купить Амфетамин

Губаха купить закладку Метадон, чистота 99%

Нитрометан, NM CH3NO2

Купить скорость в Гаврилов-Ям

Здесь мы представляем протокол для изображений фотоэлектронная анионные видов. Анионы генерируются в вакууме и разделенных масс-спектрометрии проверяются с помощью скорости сопоставлены фотоэлектронная изображений, обеспечивая детали анион и нейтральный уровень энергии, анион и нейтральных структуры и природы аниона электронных государственных. Искусство в вакууме анион поколения методы позволяют приложению широкий спектр атомная, молекулярная и кластерные системы анион. Они разделяются и выбран с помощью масс-спектрометрии время полета. Электроны удаляются линейно поляризованных фотонов Фото отряда с помощью столешница лазерных источников, которые обеспечивают свободный доступ к энергии возбуждения от инфра красный в ближайшем ультрафиолетового. Обнаружение фотоэлектронов со скоростью сопоставлены изображения объектива и позицию, которую чувствительных детектор означает, что, в принципе, каждый фотоэлектронная достигает детектор и эффективность обнаружения является единой для всех кинетической энергии. Фотоэлектронная спектры, извлеченные из образы с помощью математических реконструкция с использованием обратное преобразование Абеля раскрыть детали анион внутренней энергии государственное распределение и государств результирующая нейтральной энергии. На низких электрон кинетическую энергию типичный резолюции достаточно выявить различия уровень энергии порядка нескольких millielectron вольт, то есть , различные колебательные уровни для молекулярных видов или спин орбитальное расщепление атомов. Фотоэлектронная угловых распределений, извлеченные из обратное преобразование Абеля представляют подписей связанных электронов орбиталь, позволяя более подробное исследование электронной структуры. Спектры и угловых распределений также кодировать детали взаимодействия между остаточной нейтральных видов после возбуждения и исходящих электрон. Полученная информация имеет важное значение в развитии понимания границы и метастабильного резонансы рассеяния электронов молекулы отрицательный ион государства, проем для химического сокращения, диссоциативных вложение процессов и Ион молекула взаимодействий. Техника объединяет Ион производства, масс-спектрометрия и заряженных частиц, визуализации структуры 4 чутко зонд электронные и для малых молекул, колебательных 3 , 2 ,. Работа с анионными видов позволяет хорошо массового избирательности через время полета масс-спектрометрии TOF-MS. Использование скорости сопоставления изображений 5 ДМС обеспечивает равномерное определение эффективности, даже при низкой электрона кинетической энергии, контролирует все выбрасывается фотоэлектронов и одновременно показывает величину и направление их скорости. Экспериментальные результаты являются фотоэлектронная образов, которые содержат фотоэлектронная спектры Подробности распределения родительских анион внутренней энергии и энергии дочь нейтральных государств внутренние и фотоэлектронный угловых распределений связанные с электрон орбитальных до отряда. Особенно интересным применение метода находится в fs время решен исследования. Первоначальный сверхскоростной лазерного импульса насоса возбуждает в диссоциативной анион электронных состояние, и второй височно задержки сверхскоростной импульса зонд затем отсоединяет электронов из возбужденных анион. Управление насоса зонд разница во времени следует эволюции энергетических состояний системы и меняющийся характер орбитали системы на временной шкале атомного движения. Инструмент состоит из трех регионов дифференциально накачкой. Основные компоненты инструмента схематически показано в рисунок 1b , где тени регион представляет все элементы, содержащиеся в вакуумной системе. Газ вводится через импульсный сопло в разряд. Чтобы компенсировать высокие входное давление, источник камеры поддерживается под вакуумом с помощью масляной основе диффузионного насоса. В регионе разряда иллюстрируется более подробно в рисунке 2a. Высокий потенциал разница применяется между электродами, которые изолированы от лица сопла серии Тефлоновые прокладки. В самом деле тефлон, действует как источник атомов фтора для результаты, показанные позднее. Разряда производит смесь анионов, катионов и нейтральных видов. Ион извлечение пластины, Ион ускорение стека, потенциальных переключатель и микроканальные пластины MCP детектор рис. Отклонение величины пульс извлечения фокусируется время прибытия в VMI объектив в то время как объектив einzel уменьшает пространственной поперечное сечение пучка ионов. Анионы повторно ссылки на землю, используя потенциал переключатель 22 , сроки проведения которых выступает в качестве массового дискриминатора. Ион обнаружения и разделение регионов использовать нефть бесплатно турбонасосов для защиты изображений детектор. Анионы и фотоны взаимодействуют производить фотоэлектронов во всем пространственный объем твердых Steinmetz, представляющие перекрытие между иона и лазерные лучи. VMI объектив рис. Для достижения этой цели различные напряжения применяются к экстрактор и отпугиватель, таким образом, что независимо от пространственной точки происхождения, электроны с же вектора начальная скорость обнаруживаются в той же точке на детектор. Детектор состоит из набора Шеврон согласованной MCP, которые выступают в качестве мультипликаторов электрона. Каждый канал имеет диаметр порядка нескольких микрон, локализация выгоды и сохранение позиции начального удара. Люминофор экран позади MCP указывает позицию через усиленный электронно-импульсная как вспышка света, который записывается с помощью камеры спаренных устройств CCD заряда. Сроки и продолжительность различных импульсов напряжения требуется контролируются с помощью пары цифровой задержки генераторов DDG, рис. Всего эксперимента повторяется на основе выстрелом на выстрел с частотой повторения 10 Гц. Для каждого выстрела несколько ионов и фотоны взаимодействуют производить несколько событий обнаружения в кадре. Несколько тысяч кадров накапливаются в изображение. Центр изображения представляет импульса космического происхождения и, следовательно, расстояние от центра r пропорциональна скорости электронов. Изображение содержит распределение плотности событие обнаружения. Таким образом он может также рассматриваться как представляющая плотность вероятности обнаружения в данный момент электрона. Реконструкция первоначального распределения достигается математически 24 , 25 , , 26 Радиального распределения электронов в реконструкции является спектр фотоэлектронная домена импульса скорость , который преобразуется в энергию домен через применение соответствующих преобразований Якоби. Анион фотоэлектронная изображений спектрометр рис. Несколько подобных версий дизайна используются в различных научно-исследовательских лабораторий 6 , 29 , 30 , 31 , , 32 33 , 34 , 35 , 36 , 37 , 38 , 39 , 40 , 41 , 42 , но нет двух инструментов точно так. Кроме того параметры инструмента сильно взаимозависимы и очень чувствительна к небольшие изменения в условия и размеры инструмента. Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian. Примечание: Шаги 3. Примечание: Манипуляции с данными в этом разделе производятся с использованием специально написанные программы на платформе MatLab. Однако добыча спектры и угловых распределений включает Абель преобразования данных, которая требует интенсивность изображения меняться относительно гладко обратная. Аналогичное обращение также необходим для отображения изображений результаты. Цилиндрические симметрии фотоэлектронная распределения означает, что каждый экспериментальный изображение содержит четыре эквивалентных измерения импульса точки пространства. Изображение показывает два концентрических кругов. Они соответствуют две узкие переходы, видели в спектре фотоэлектронная. R для электрона кинетическую энергию ЭКЕ масштаб преобразования зависит от калибровки с переходом известных кинетической энергии eKE cal где cal является радиальное расстояние к центру калибровки перехода. Интенсивность масштабируются соответствующим преобразование Якоби для получения спектра, показано на рисунке 4В. Шкала интенсивности дальнейшего скорректированы Показать интенсивности по сравнению самые сильные переходы. Два перехода отражают существование двух низко лежащих электронных состояний нейтральных F. Два государства атом F происходят из 1s конфигурации 2 2s 2 2 p 5 электрон. В простой язык два государства отличаются спин неспаренный электрон. Сила взаимодействия между спин и орбитальных угловых импульсов отличается в любом случае. Таким образом высокий eKE переход 0. Разница в переход кинетической энергии 0. Относительные преимущества двух переходов соотношение отражает вырождения двух электронных состояний атома F. Распределение электронов в изображение рисунок 4a не является единообразной для данного перехода. Это показано более количественно в Рисунок 4 c. Это ожидаемого на основе аргументов, с участием сохранения импульса для удаления электронов от p орбиты, и результаты будут совсем, если электроны были отделены от s орбитальных 45 , Если данные Рисунок 4 c являются ремасштабирована по отношению к угловой Максима для соответствующих переходов , как показано на рисунке 4 d , можно увидеть, что в пределах экспериментальной шума, распределений почти идентичны. В резолюции скорости достичь сильно повлияли дизайн и детали эксперимента. Что касается скорости отображения, пространственный объем, в течение которого производятся электроны, расположение этого тома в пределах тепловизионных объективов и напряжений, применяется для визуализации электроды всех критических. За лучшее разрешение следует минимизировать объем представляет собой пересечение анион и лазерных лучей. На практике это достигается путем уменьшения ширины лазер и ионных пучков, коллимации или упором. Отображение скорости очень чувствителен к визуализации электродом напряжения. Образ Рисунок 5a представляет состояние оптимальной фокусировки, соотношение 0. Даже небольшие изменения на этот коэффициент путем изменения напряжений электрода отпугиватель или вытяжка наносят ущерб резолюции скорости. Рисунок 5b показывает изображение, полученные после уменьшения коэффициента 0. Это ясно в изображение и сопровождающих спектра, что это больше не возможно отличить два перехода в спектре. В самом деле точность питания поставляет изображений электроды мест предел эффективности сопоставления. Изображения должны отображаться Четырехходовой симметрии. В любом эксперименте вероятностный характер электронного обнаружения всегда приведет к малыми отступлениями от этого ожидания. Однако влияние другие частицы электроны, ионы или нейтральные на детектор может привести к серьезным отклонений. Например Рисунок 5 c показывает очень заметная область высокой интенсивности в правом верхнем квадранте. Это результат ионов или нейтральные производятся из-за photodetachment или autodetachment набегающих на детектор. Функцию широкий, относительно низкой интенсивности в спектре между 0,1 и 0,2 эВ является результатом этих воздействий-электрон. В данном случае проблема может рассматриваться математически, просто удалив верхний правый квадрат данных из анализа. Экспериментальные факторы могут также изменяться в попытке удалить ложный сигнал. Примеры включают в себя тщательный манипуляции сроков изображений импульса электрона F2 , массовой дискриминации через сроки потенциальной переключатель E1 или введения импульсный электростатически взимается пластины, чтобы отвлечь нежелательных ионов от обнаружения региона. Пост обработка изображений коллекции также может повлиять на скорость и следовательно кинетической энергии резолюции спектров и количественный анализ угловых распределений. Рисунок 6a показывает важность выбора правильного центр изображения до обратное преобразование Абеля. Другие спектры представляют анализ этого сегментированием изображения, используя центры с y-координата указанного центра, увеличилось на 1 синий , 2 зеленый или 3 оранжевый пикселей. Как выбранный центр отличается больше и больше от центра истинный образ спектры расширить, особенно на базе переходы и две вершины начинают сливаются. Кроме того, бродячих внешних полей электрические и магнитные и даже недостатки в объектив камеры привести к искажению изображения таким образом, чтобы переходы не представляют как идеально круговой функции. Интеграция через все углы для определенного радиуса приведет к очевидной расширение перехода. Дальнейшее сравнение с радиальной домена спектра интегрированных через полный угловой диапазон Рисунок 6b Серый затененный спектр который масштабируется для удобства просмотра показывает эффект искажения в расширении спектра. Рисунок 6 c красный показывает eKE домен, полностью интегрированный спектр искаженное изображение. Радиальная масштабирования как функция угол перед преобразованием энергии домена позволяет коррекции, что приводит к гораздо более узкие переходы, видели в полностью интегрированной синий спектр Рисунок 6 c 42 , Это спектр, первоначально показано на рисунке 4В , но с энергетической шкалой, расширена лучше проиллюстрировать эффект угловой зависимых радиальные искажения. Рисунок 1. WUSTL анион фотоэлектронная изображений спектрометр. Внешний вид вакуумной системы отображается в верхней части. Схема иллюстрирует расположение важных компонентов в эксперименте. Элементов, лежащих в тенистой региона находятся под вакуумом. Увидеть текст для получения более подробной информации. Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы посмотреть большую версию этой фигуры. Рисунок 2. Схематические иллюстрации постоянного тока разряда и ДМС объектив сборок. Рисунок 3. Эксперимент управления. Двух генераторов цифровой задержки DDG позволяют точное управление экспериментальной временных последовательностей. Рисунок 4. Представитель результат. Рисунок 5. Рисунок 6. Графические эффекты обработки сведений. Возможности в полностью угловой комплексного спектра затененный серый , значительно шире, чем для отдельных угловых сегментов изображения. Таблицы 1. Время импульса эксперимент. Сроки импульсных последовательностей, контролируемых Барды, используется в коллекции изображения в рисунок 4a. В таблице 2. Прикладной напряжений. Определенного напряжения, применяется к компонентам инструмент для генерации изображения в рисунок 4a. Два фактора особенно важны для успеха описывается протокол. Лучшие условия сопоставления возможной скорости должны быть определены и более важно, должны производиться достаточно и относительно времени инвариантные доходность желаемого аниона. По ДМС, сосредоточив внимание шаги следует повторить шаги 5. Тонкой настройки электрода напряжений V5 и V6 зависит от размера и расположения пересечения луча иона и лазера, хотя после того, как были достигнуты оптимальные условия для данной системы инструмента остается стабильной. Наиболее важным является способность производить особое анион. Уделяя пристальное внимание итеративно совершенствовать условия источника ионов давление газа на входе и композиции, выполнять электродных материалов, давление в вакуумной камере, длительность импульсов газовых, диаметр сопла, выполнять импульсного напряжения, выполнять пульс времени и Длительность импульса разряда в шаги является ключевым. Это требует манипуляции большое количество параметров при инициации исследования данного иона. Однако это также позволяет в значительной степени гибкость в типах ионов, которые могут быть получены с помощью газоразрядный источник. Применение лазерной абляции 40 , электрон отдачи ионизации 19 и увлечения 41 широко используемых источников наряду со многими другими масс-спектрометрических методов является относительно простым, с только незначительные инструментальная модификация. В частности электроспрей методы были успешно использованы для высших массовых видов продукции и вдвойне заряженных анионов 10 , Анион фотоэлектронная спектроскопия обычно используется для зонда регионов поверхностей нейтральных потенциальной энергии, которые являются недоступными для методов, таких как поглощение инфракрасной спектроскопии. Правила выбора для photodetachment менее ограничительный характер, позволяя доступ к ряду нейтральных вибронных государств. Обычно применяемые фотоэлектронная обнаружения схем бутылка магнитного спектрометра 49 , 50 , полусферической анализатор 51 , 52 , фотоэлектронная изображений изображений подход наделяет несколько преимущества. Чувствительность обнаружения единообразных даже при очень низкой электрон кинетической энергии, тепловизионная техника является по своей сути эффективным в принципе все фотоэлектронов достигнуть извещателя и изображений одновременно записывает фотоэлектронная угловое распределение для Каждый переход в спектре в одном измерении. При сочетании с источником перестраиваемый фотон, анион фотоэлектронная изображений также обеспечивает альтернативный подход к экспериментам рассеяния электронов в исследовании метастабильных анион государств резонансы рассеяния электронов. Методы визуализации обнаружения заряженных частиц в этих экспериментах по существу ограничены к изучению видов в газовой фазе или по крайней мере в вакууме. Детектор MCP требует условий низкого давления, регион взаимодействия фотонов и ионов должен быть как можно меньше, анионов требуется средний свободный путь больше, чем длина TOF и исходящих электроны требуют означает свободный путь, значительно превышает расстояние между взаимодействия региона и детектор для сохранения корреляции между событием отряда и распределение обнаруженных электрона. Тем не менее исследования кластера анионов дают понимание значимости более конденсированных фаз. Однако, ситуации возникают там, где есть несколько минимумы на поверхности потенциальной энергии для данного набора атомов. Механизму ионного производства является весьма сложным и кинетический перехват может привести к присутствие более чем одного стабильного молекулярной анион изомер, или кластера анион конформером, который не отделимы по массе в нашего инструмента. С точки зрения eKE фотоэлектронная спектроскопия, как правило, быть относительно низкой резолюции технику и недостатком изображений является, что домен резолюции энергии ухудшает как eKE увеличивается. По отношению к другим методам фотоэлектронная это необходимо взвесить способность обнаруживать все фотоэлектронов по сравнению с окном коллекции небольшой Телесный угол полусферической энергии анализатора 51 , 52 с равномерной эффективность через всю кинетическую энергию по сравнению с сокращением эффективности для бутылки магнитного спектрометра 49 , 50 при низких энергиях кинетической. Для молекулярных видов включения охлаждения ионной ловушки в стадии производства Ион можно также значительно повысить достигнутые спектральное разрешение путем сужения распределения населенных родительского анион внутренних состояний 55 , Одним из наиболее перспективных приложений ДМС в фотоэлектронная спектроскопия является его использование в сочетании с источником Перестраиваемый лазер. Зависимость энергии фотона спектров и угловых распределений может передать информацию о возбужденных анион государств. Как правило такие государства проверяются с помощью рассеяния электронов. Photodetachment подход является альтернативой, позволяя хороший контроль над энергии электронов и критически инцидента электрона орбитального углового, который имеет потенциал, чтобы выявить высокую степень подробности относительно взаимодействия электронов нейтральной. Для не изображений photodetachment, такие эксперименты являются чрезвычайно время интенсивного. Однако эффективность VMI делает такие эксперименты возможно. Возможно более интригующе, возможность настройки энергии фотона позволяет возбуждения и через возбужденных анион государствам, которые впоследствии потерять электрона через autodetachment. Это рассеяние электронов нейтральных государств. Когда Энергия фотона вступает в резонанс с уровнем внутренней rovibronic , возбужденных аниона, поглощение вероятность изменений, влияющих на урожайность фотоэлектронная. Спектр действия фотоэлектронный доходность как функция энергии фотона показывает детали внутреннего уровня возбужденного состояния. Кроме того резолюция спектра действия ограничен лазер резолюции, не VMI детектора. Поэтому возможна по крайней мере частично решить rovibronic переходы. Информация, полученная в таких экспериментов необходимо развивать понимание граница и метастабильного резонансы рассеяния электронов молекулы отрицательный ион государства, проем государства для химического сокращения, диссоциативных вложение процессы и Ион молекулярных взаимодействий. Авторы могут не конкурирующих финансовых интересов или другие конфликты интересов. Этот материал основан на работе, поддержке Национального научного фонда под ЧЕ - Lyle, J. To learn more about our GDPR policies click here. If you want more info regarding data storage, please contact gdpr jove. Your access has now expired. Provide feedback to your librarian. If you have any questions, please do not hesitate to reach out to our customer success team. Login processing JoVE Journal Chemistry. Log in or Start trial to access full content. O 2 позади импульсного сопла и действуют сопла на 10 Гц. Установить продолжительность сопла на цифровой задержки генератора 1 DDG1 , канал A1 и вызывают пульсирующий сопла драйвер придать газового разряда. Примените импульс высокого напряжения разряда V1. Как побег O 2 газа может привести к увеличению Лаборатория пожароопасных, обеспечить все газопроводы утечки туго. Так как газ высокого давления может привести к провалу газовых линий, убедитесь, что давление сохраняется ниже максимального рабочего давления. Убедитесь, что блоки питания должным образом заземлен и выключен, когда кабели в настоящее время придает или удалены. Ион добыча, разделения и обнаружение Чтобы извлечь анионов из источника, примените извлечения импульс высокого напряжения V2 к пластине извлечения ионов. Для мониторинга массовых спектр анион, Положите инструмент в режим Ион. Подключите делителя напряжения детектора к визуализации детектор MCP. Применить напряжения V11 к аноду детектор люминофора экрана. Соедините выход делителя напряжения иона детектор вход канала 1 Осциллограф. Подключите питание извещателя к входу делителя напряжения и постепенно увеличивать напряжение. Предупреждение: Не превышать максимально допустимые напряжения для MCP. Установите ускорение стека напряжение V3. Использование DDG1 канала E E1 , установите сроки и продолжительность потенциального импульса коммутатора высокого напряжения V3. Отрегулируйте разряда и извлечения пульс величины V1-V2 , разряда, добыча, потенциальных переключатель и сопло сроки и продолжительность через каналы A-E на DDG1 производить Ион сигнал на осциллограф. Ион урожайность и резолюции оптимизации. Чтобы оптимизировать количество анионов данного вида, настройте параметры источника ионов. Отрегулируйте давление газа 2 O позади форсунки с помощью регулятора на газовый баллон. Отрегулируйте сопла импульсного продолжительность операции А1. Скорректировать масштабы сброса импульсного напряжения V1. Настройте сроки и продолжительность импульса напряжения разряда C1. Отрегулируйте время и длительность импульса извлечения ионов D1. Как настройте длительность потенциальных переключатель находится на высокое напряжение E1. Отрегулируйте напряжение на центральный элемент einzel линзы V4. Ион пиков на осциллограф должен увеличение интенсивности. Предупреждение: Убедитесь O 2 давление сохраняется ниже максимального рабочего давления. Следует сузить Ион пиков на осциллограф. Отрегулируйте ускорение стека напряжения V3. Сокращение напряжения делителя напряжения иона детектор V9 к нулю. Отключите делителя напряжения детектора иона от MCP. Соедините MCP и визуализации изображений импульс высокого напряжения питания. Синхронизируйте время прибытия лазерных импульсов от НС лазер на красителях с временем прибытия иона интерес в рамках ДМС объектив. Подключите быстро фотодиода осциллограф канал 2. Настройки времени лазерного триггера H2 до вывода фотодиод близко к, но предшествующих Ион сигнал интерес. Применить напряжения к визуализации отпугиватель V5 и экстрактор V6 электродов. Установите камеру в длительной экспозиции и отрегулируйте лазер триггера времени H2 увеличить количество электронов обнаружения событий наблюдается на экране ПК. Предупреждение: IV класс лазерного излучения будет навсегда повредить зрение. Защитными соответствующие глаз. Не смотрите непосредственно на луч даже когда носить средства для защиты глаз. Избегайте зеркального отражения. Применить к MCP, приуроченная к с приходом импульса Фотон усилить сигнал электронов в пределах окна производства фотоэлектронная импульс высокого напряжения. Набор изображений импульсов напряжения V Набор изображений импульсов сроки и продолжительность, с помощью DDG2 канала F F2 , таким образом, что изображений пульс центрируется на время прибытия импульса Фотон. Собирать изображения, фон вычитается Соберите несколько кадров с лазерного импульса, совпадающих с анионом интерес. Соберите несколько кадров с лазерного импульса не совпадающих с любой анион. Вычтите кадры, собранных от случайно из кадров, собранные на совпадение. Повторите шаг 5. Настройка изображений отпугиватель V5 и извлечения V6 электродом напряжения. Создать новое изображение, повторив шаг 5. Лучшее, уделяя особое состояние достигается тогда, когда изображение функции находятся в их узком. Извлечение данных Примечание: Манипуляции с данными в этом разделе производятся с использованием специально написанные программы на платформе MatLab. Найдите центр изображения, определяя центра масс интенсивность изображения, используя присущие симметрии изображения, чтобы найти центр инверсии, или в случае низкого сигнала к шуму многократно минимизации ширину переходов в спектре путем выбора различных судебных центров. Обратная Абель преобразования изображения восстановить 3D скорости распространения. Генерировать фотоэлектронная спектров Интегрировать интенсивность в зависимости от угла для всех радиусов это спектра в радиальные и следовательно импульс или скорости домен. На практике это достигается путем суммирования за всех радиусов. Калибровка спектра для кинетической энергии электронов по сравнению с изображения, записанная на тех же условиях с переходами известных ВБР. Преобразуйте радиальные спектра энергии домен через преобразование Якоби. Энергии, соответствующий заданной r определяется как 7. Угловое распределение электронов. Выберите переход в спектре. Play Video. Cite this Article Lyle, J. Before you can use the favorites feature you must sign in or create an account. Continue with Shibboleth or Forgot Password? Please enter your email address so we may send you a link to reset your password. Please enter your institutional email to check if you have access to this content. Please create an account to get access. Forgot Password? To receive a free trial, please fill out the form below. Not your institution? A JoVE representative will be in touch with you shortly. You have already requested a trial and a JoVE representative will be in touch with you shortly. If you need immediate assistance, please email us at subscriptions jove. Thank You. Please enjoy a free hour trial. In order to begin, please login or create an account. Please click here to activate your free hour trial. If you do not wish to begin your trial now, you can log back into JoVE at any time to begin. Enable Javascript for audio controls. Get cutting-edge science videos from J o VE sent straight to your inbox every month. We use cookies to enhance your experience on our website. Continue Learn more Close.

Buy drugs by bookmark Trincomalee

Нитрометан, NM CH3NO2

Абдулино купить закладку Шишки HQ АК47