Кристалы в Мамонове

__________________________

Проверенный магазин!

Гарантии и Отзывы!

Кристалы в Мамонове

__________________________

Наши контакты (Telegram):

НАПИСАТЬ НАШЕМУ ОПЕРАТОРУ ▼

>>>🔥✅(ЖМИ СЮДА)✅🔥<<<

__________________________

ВНИМАНИЕ!

⛔ В телеграм переходить по ссылке что выше! В поиске фейки!

__________________________

ВАЖНО!

⛔ Используйте ВПН, если ссылка не открывается или получите сообщение от оператора о блокировке страницы, то это лечится просто - используйте VPN.

__________________________

Google Kitaplar

Омский государственный университет, кафедра теоретической физики , Омск, пр. Одной из важных поверхностных характеристик является работа выхода электрона с поверхности металла. Сложность теоретического описания и сопоставления результатов расчета работы выхода с экспериментальными значениями по сравнению с подобной задачей для поверхностной энергии металлов заключается в наблюдаемом на эксперименте малом относительном изменении величины работы выхода для всего ряда металлов. Так, молибден обладает наибольшим значением поверхностной энергии, которая почти в двадцать раз превышает значение поверхностной энергии калия, в то время как значения работы выхода для них отличаются всего в два раза. До сих пор удовлетворительного согласия расчетных и экспериментальных результатов для работы выхода не было получено. В предлагаемой работе в рамках метода функционала плотности проведен расчет работы выхода для ряда металлов. Исследованы влияния различных приближений, учитывающих дискретность кристаллической структуры и неоднородность электронного газа в поверхностном слое металлов. Работа выхода определяется как минимальная энергия, необходимая для удаления электрона из объема твердого тела. Ее природа связана с существованием потенциального барьера вблизи поверхности металла. Величина работы выхода определяется разностью высоты потенциального барьера и химического потенциала: 1. Величину потенциала дипольного электрического слоя V D , действующего на электрон вблизи поверхности в рамках модели 'желе', можно получить из уравнения Пуассона: 2. В результате 3. Тогда высота дипольного потенциального барьера D 0 в модели 'желе' определяется выражением: 4. Распределение электронной плотности n z находится как функция, обеспечивающая минимум функционала полной энергии неоднородной системы. Na ОЦК W 2. Подчеркнуты значения, наиболее соответствующие эксперименту. При практических расчетах используется метод пробных функций, когда распределение электронной плотности n z выбирается в виде решения линеаризованного уравнения Томаса-Ферми: 5 где n 0 - объемная электронная плотность; - вариационный параметр, определяемый при минимизации функционала полной энергии неоднородной системы. Тогда после интегрирования 4 получаем, что 6 Учтем дискретное распределение заряда ионов. Так как выражение 7 однородно относительно n e , то n e - можно считать равной поверхностной плотности заряда, индуцированной слабым электрическим полем с напряженностью E z в полубесконечной модели однородного фона: 8 Для вычисления поправки на электрон-ионное взаимодействие воспользуемся широко применяемым в физике металлов псевдопотенциалом Хейне-Абаренкова: 9 Таблица 2 Результаты расчета параметров псевдопотенциала Хейне-Абаренкова R m и V 0 , вариационных параметров и , работы выхода эВ с учетом и W эВ без учета релаксации. В результате величина дипольного потенциального барьера определяется суммой вкладов: Химический потенциал электронного газа определяется своим объемным значением: где w - плотность объемной энергии кристалла. В приближении локальной плотности объемная энергия металла, приходящаяся на один атом и выраженная через параметр плотности r s , определяется выражением: 13 В результате выражение для химического потенциала c учетом обменно-корреляционных и псевдопотенциальных поправок принимает вид: 14 В настоящей работе для определения параметров псевдопотенциала Хейне-Абаренкова использовалось условие минимума объемной энергии металла. Минимизация соотношения 13 по r s приводит к выражению, связывающему V 0 и R m. Второй параметр определялся из сопоставления расчетных и экспериментальных значений поверхностной энергии. Методика расчета поверхностной энергии и параметров псевдопотенциала Хейне-Абаренкова изложены в нашей работе \\\\\\\\\\\\\\\[2\\\\\\\\\\\\\\\]. С целью улучшения количественного согласия значений поверхностной энергии для переходных и благородных металлов нами в данной работе был проведен учет влияния на поверхностные характеристики члена четвертого порядка по степеням градиента n z в разложении функционала полной энергии \\\\\\\\\\\\\\\[3\\\\\\\\\\\\\\\]. Результаты расчета приведены в табл. Видно, что для простых металлов наилучшим является использование градиентных поправок только второго порядка. Для Al необходим учет градиентных поправок четвертого порядка к кинетической энергии, что обусловлено большей неоднородностью электронного газа при s-p гибридизации квантовых состояний электронов. Для благородных и переходных металлов наилучшее согласие с экспериментальными значениями поверхностной энергии было получено при использовании градиентных поправок четвертого порядка к кинетической и обменно-корреляционной энергиям, что обусловлено эффектами s-p-d гибридизации. Необходимые для вычисления высоты потенциального барьера D значения вариационных параметров и в данной работе определялись при минимизации поверхностной энергии и приведены в табл. Видно, что без учета эффектов смещения поверхностной ионной плоскости получается хорошее согласие результатов расчета с экспериментальными значениями работы выхода для простых металлов и значительное их завышение для переходных. Учет эффектов релаксации поверхности приводит к соответствию значений для переходных металлов, но занижает их для простых. Для этого, по-видимому, необходимо учесть эффекты смещения нескольких ионных приповерхностных слоев. Вестник Омского университета, , Вып. Тне мethod of calculation of electron work function was eleborated in frame of electron density functional method for a number of simple and transition metals. The Heine-Abarenkov pseudopotential was applied for description of electron-ion interaction. The consideration of gradient corrections on inhomogeneous of electron density near surface and effects of displacement surface ionic plane were carried out. Мамонова M. В, Потерин Р. В, Прудников В. Расчет поверхностной энергии металлов в рамках модели обобщенного псевдопотенциала Хейне-Абаренкова. Вакилов А.

Кристалы в Мамонове

Метамфетамин бот телеграмм Новополоцк

Купить закладку Гашиш, Бошки Андижан

Кристалы в Мамонове

Барбитураты Первоуральск

Марки в Дзержинском