Измерение низкоэнергетических y–квантов. Спектрометрия КХ–y–излучения - Коммуникации, связь, цифровые приборы и радиоэлектроника курсовая работа

Главная

Коммуникации, связь, цифровые приборы и радиоэлектроника
Измерение низкоэнергетических y–квантов. Спектрометрия КХ–y–излучения

Оценка возможностей прямого измерения распределения ядерных частиц по энергиям, условия применения для этих целей полупроводникового гамма-спектрометра. Устройство и принцип действия спектрометра, его основные составные части. Аппаратурная форма линии.


посмотреть текст работы


скачать работу можно здесь


полная информация о работе


весь список подобных работ


Нужна помощь с учёбой? Наши эксперты готовы помочь!
Нажимая на кнопку, вы соглашаетесь с
политикой обработки персональных данных

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Измерение низкоэнергетических г - квантов. Спектрометрия КХ - г - излучения
Спектры гамма-квантов анализируются многоканальными амплитудными анализаторами.
Амплитудный анализатор выполняет две функции:
- измерение амплитуд импульсов, поступающих с детектора,
- накопление распределения импульсов по амплитудам.
Анализаторы в полупроводниковых гамма - спектрометрах обычно имеют 512 каналов и более. Поэтому получение результатов спектрометрических измерений сопряжено с хранением и обработкой значительных массивов информации. Современные анализаторы могут непосредственно встраиваться в канал компьютера или связываться с компьютером посредством стандартных интерфейсов. В этом случае поступающая с анализатора информация может накапливаться непосредственно в оперативной памяти компьютера, обрабатываться соответствующим программным обеспечением, записываться в устройствах долговременного хранения информации. Эти возможности существенно облегчают выполнение спектрометрических задач.
Для решения задач полупроводниковой гамма - спектрометрии необходимо знать форму аппаратурной линии спектрометра , т.е. аппаратурный спектр (гистограмму) для монохроматического источника гамма-квантов. Форма аппаратурной линии определяется параметрами детектора и зависит от энергии гамма-квантов.
В детекторах относительно малых размеров (~ 10 - 20 мм) многократные взаимодействия гамма-квантов маловероятны. В этом случае распределение вторичных заряженных частиц по энергиям можно представить следующим образом:
1. Моноэнергетические электроны, возникающие при фотопоглощении г - квантов атомами вещества детектора. Энергия таких электронов равна энергии г - кванта за вычетом энергии связи К -электрона (реже L - или M -) в атоме. Возбужденный атом переходит в основное состояние путем испускания характеристического рентгеновского излучения или Оже - электрона, которые легко поглощаются веществом. Поэтому практически вся энергия регистрируемого г - кванта превращается в кинетическую энергию вторичных электронов. Это приводит к тому, что амплитуда импульса на выходе детектора, соответствующая процессу фотопоглощения г - кванта в детекторе, будет пропорциональна энергии гамма - кванта, а не энергии фотоэлектрона. Наблюдаемый при этом пик в спектре амплитуд импульсов называется пиком полного поглощения или фотопиком. В реальном детекторе всегда имеется неопределенность преобразования энергии кванта в амплитуду импульса детектора. Эта неопределенность обусловлена следующими факторами:
· нестабильностью характеристик детектора во времени;
· флуктуациями электрического тока в цепях питания и нагрузки детектора.
В результате этого фотопик в реальном аппаратурном спектре имеет значительную ширину. Его форма очень хорошо описывается распределением Гаусса:
где S - площадь под пиком, n - номер канала ( - положение максимума пика), у - среднеквадратичное отклонение от его среднего значения.
2. Непрерывное распределение электронов в результате комптоновского взаимодействия. В этом случае амплитудный спектр импульсов является сплошным, а возможные значения энергии комптоновских электронов ограничены пределами
где МэВ - энергия покоя электрона, Е и E e - энергии г - квантов и электронов, измеренные в МэВ , соответственно. Таким образом, максимальная энергия комптоновских электронов ниже, чем энергия фотоэлектронов на величину.
Поэтому существует принципиальная возможность выделить пик полного поглощения из суммарного непрерывного спектра. Кривая распределения комптоновских электронов характеризуется весьма резким возрастанием около точки их максимальной энергии. Граница в аппаратурном спектре, соответствующая максимальной энергии комптоновских электронов, называется краем комптоновского спектра . По этой границе также можно определить энергию Е , как и по фотопику, но с существенно большей погрешностью.
На форму реального аппаратурного спектра дополнительное влияние оказывает утечка быстрых электронов из краевых частей сцинтиллятора и рассеянное г - излучение от конструкционных элементов самого детектора. Утечка электронов приводит к некоторой деформации аппаратурного спектра. Однако, если сцинтиллятор не слишком мал, то доля электронов, выходящих из него, невелика. Рассеянные в конструкции детектора г - кванты имеют различную энергию и направление. Среди них существенную роль играют кванты, рассеянные обратно в сцинтиллятор от примыкающих к нему элементов детектора и экрана, защищающего детектор от внешнего фонового излучения. На основании выражения для энергии рассеянного кванта при комптоновском эффекте.
где - угол рассеяния, можно сделать вывод, что в случае обратного рассеяния ( ~ 130 0 - 180 0 ) энергия рассеянных гамма-квантов меняется мало. Поэтому на аппаратурной линии может наблюдаться пик, соответствующий данной энергии - пик обра т ного рассеяния .
Спектроскопия комбинационного рассеяния света-теоретический анализ. КРС–спектрометр. Ограничения, налагаемые источником. Блок–схема спектрометра. Преобразователь напряжение–частота AD652. Концепция двухуровневого управления. Испытания КРС–спектрометра. курсовая работа [216,4 K], добавлен 29.10.2007
Структурная схема и принцип работы средства измерений прямого и уравновешивающего преобразования. Назначение и сферы применения время-импульсного цифрового вольтметра. Нахождение результата и погрешности косвенного измерения частоты по данным измерения. контрольная работа [1,3 M], добавлен 17.01.2010
Методы достижения кратковременного состояния невесомости. Единицы измерения поглощенной дозы радиоактивного излучения, его источники. Радиационная стойкость конденсаторов. Устройство гетерогенного ядерного реактора. Защитные устройства от гамма-излучения. реферат [1,3 M], добавлен 25.01.2009
Обзор методов измерения физической величины и их сравнительный анализ. Принцип действия фотоэлектрических преобразователей. Избыточный коэффициент усиления. Источники погрешностей от приемников излучения. Погрешности от нестабильности условий измерений. курсовая работа [917,9 K], добавлен 06.12.2014
Методы и устройства измерения радиоактивного излучения. Расчет структурной схемы портативного цифрового радиометра. Подготовка производства цифровых электронных устройств для измерения интенсивности радиоактивного излучения гамма- и бета-лучей. дипломная работа [1,8 M], добавлен 14.01.2012
Широкое распространение головок громкоговорителей электродинамической системы, прямого излучения с коническим или купольным диффузором. Внешний вид головки и принцип действия. Определение входного сопротивления головки, его зависимость от частоты. реферат [1,1 M], добавлен 13.11.2010
Характеристика круглосуточного визира с цифровой обработкой видеосигнала, его назначение для обнаружения воздушных объектов и измерения их угловых координат в сложных метеоусловиях. Принцип действия прибора, алгоритм работы. Составные части и параметры. курсовая работа [1,8 M], добавлен 10.03.2012
Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д. PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах. Рекомендуем скачать работу .

© 2000 — 2021



Измерение низкоэнергетических y–квантов. Спектрометрия КХ–y–излучения курсовая работа. Коммуникации, связь, цифровые приборы и радиоэлектроника.
Реферат: Комплект обучающих и контролирующих тестов по античной философии
Курсовая работа по теме Цифровой термометр на микропроцессоре AVR-MEGA 128
Курсовая работа по теме Диагностика системы впрыска топлива автомобилей ВАЗ-1118
Инфоурок Практическая Работа Цепи Питания
Реферат по теме Жизнь древнего Рима: распорядок дня
Эфедроновая и первитиновая наркомании
Прекрасное Лето Сочинение
Реферат по теме Проблема совершенного интеллекта
Курсовая работа: Проект организации механического цеха
Реферат: Социологический подход к реализации национальных проектов
Моцарт Собрание Сочинений Торрент
Реферат: Организация финансов на коммерческих предприятиях. Экономико-статистический анализ производительности труда в хозяйствах центральной зоны Кировской области
Реферат по теме Главные члены и минимальная структурная схема
Практическое задание по теме Сравнение методов обеззараживания сточных вод
Контрольная работа по теме Амортизационные отчисления. Норматив оборотных средств
Реферат: Формирование политехнических связей на уроках технологии
Реферат: Эффективное управление кредиторской задолженностью
Курсовая работа по теме Морфолого-культуральні ознаки, екологія та практичне застосування в біотехнології грибів Penicillium funiculosum
Эффективность Использования Капитала Магистерская Диссертация
Контрольная работа: Технологическая политика ТНК. Скачать бесплатно и без регистрации
Проведение аудита материалов - Бухгалтерский учет и аудит курсовая работа
Добровольное освобождение похищенного человека как основание для освобождения от уголовной ответственности - Государство и право реферат
Динозаври - історія відкриття - История и исторические личности реферат