Физическая модель слоистой среды на основе амплитудно-частотных характеристик сейсмических волн - Геология, гидрология и геодезия диссертация

Главная

Геология, гидрология и геодезия
Физическая модель слоистой среды на основе амплитудно-частотных характеристик сейсмических волн

Создание физической модели анизотропии геологической среды на основе анализа амплитудно-частотных характеристик сейсмических волн, распространяющихся в слоистой среде. Техника безопасности при работе с сейсмостанцией и условия безотказной работы прибора.


посмотреть текст работы


скачать работу можно здесь


полная информация о работе


весь список подобных работ


Нужна помощь с учёбой? Наши эксперты готовы помочь!
Нажимая на кнопку, вы соглашаетесь с
политикой обработки персональных данных

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Выпускная квалификационная работа (магистерская диссертация) содержит 90 страницы текстового документа формата А4, включающего 23 рисунка, 31 использованных источника.
ЗЕМЛЯТРЯСЕНИЯ, СЕЙСМИКА, СЕЙСМОГРАФ, СЕЙСМИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ, МИКРОСЕЙСМЫ, РАЗЛОМ, АНИЗОТРОПИЯ, ЛУЧЕВОЙ МЕТОД, ГОДОГРАФ ПРЯМОЙ ВОЛНЫ, ВОЛНОВОД, ТЕРМОДИНАМИКА
Целью данной дипломной работы является создание физической модели анизотропии геологической среды на основе анализа амплитудно-частотных характеристик сейсмических волн, распространяющихся в слоистой среде.
Объект исследования - напряженно деформированное состояние земной коры.
Предметом исследования является сейсмические (механические) волны, идущие от очагов землетрясений, зарегистрированных сейсмостанцией на оз. Удыль.
В процессе работы производились инструментальные высокоточные микросейсмические наблюдения одной станцией, после которых была проведена обработка материалов полевых наблюдений с доработкой алгоритма определения азимутов на эпицентр с использованием одной станции, с формированием банка данных и численным моделированием параметров землетрясений. Построена физическая модель анизотропной среды по параметрам затухания сейсмических волн и спектрам микросейсм в сопоставлении с электрической неоднородностью земной коры.
Сейчас перед геофизикой, одного из разделов физики, стоят большие задачи по изучению литосферы. Решение этой задачи невозможно без использования сейсмических методов и ЭВМ для обработки полученных результатов
Интерференционные поля, регистрируемые при исследованиях Земной коры, ставят перед геофизиками новые задачи: повышения однозначности интерпретации сейсмограмм; получения данных о структуре и физических характеристиках горных пород; прогнозирования состояния вещества в предполагаемых зонах очагов землетрясений.
Современные физические методы интерпретации волновых полей основаны на обработке сейсмограмм преломленно-отраженных волн, определении по ним геометрических и скоростных характеристик слоев и подробной структуры литосферы - локальных неоднородностей, глинистости, распределения тонкослоистых пачек, пористости и коэффициентов затухания.
Все эти определения зависят от качества записи получаемых сигналов, которая подвергается различного рода искажениям: шумы различной природы, случайные колебания и интерферирующие с ними различные волны. Так же сложной проблемой является отделение однократно-отраженных волн на подошве и кровле пластов от межволнового фона, возникающего из за интерференцией на переходных слоях.
Физико-сейсмические методы занимают не последнее место в проблеме прогнозирования землетрясений. Так же активно применяются при изучении глубинного строения и состояния среды и поиска полезных ископаемых. Использование для решения всех задач математических методов описания сейсмических полей и расширение класса используемых волн является важным средством для достижения цели.
В этой дипломной работе используются материалы полевых наблюдений. В течение полевого сезона в радиусе 400 км от оз. Удыль было зарегистрировано 22 сейсмических события в различных азимутах. Три события были идентифицированы также сейсмическими станциями ГС РАН. Это позволило провести калибровку азимутов всех зарегистрированных землетрясений.
В настоящей работе автором получены и проанализированы инструментальные наблюдения за микросейсмическим фоном. На основе анализа и интерпретации этих данных разработан методический подход по использованию микроземлетрясений для изучения характеристик анизотропии блочных массивов горных пород с выраженным направлением тектонических нарушений.
Целью данной дипломной работы является создание физической модели анизотропии геологической среды на основе анализа амплитудно-частотных характеристик сейсмических волн, распространяющихся в слоистой среде.
В соответствии с поставленной целью в дипломной работе были поставлены и решены следующие задачи:
1) Инструментальные высокоточные микросейсмические наблюдения одной станцией.
2) Обработка материалов полевых наблюдений с доработкой алгоритма определения азимутов на эпицентр с использованием одной станции, с формированием банка данных и численным моделированием параметров землетрясений.
3) Построение физической модели анизотропной средыпо параметрам затухания сейсмических волн и спектрам микросейсм в сопоставлении с электрической неоднородностью земной коры.
1.ФИЗИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ДЕФОРМИРУЕМЫХ СРЕД НА ОСНОВЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ВОЛНОВЫХ П0ЛЕЙ В СЛОИСТОМ И НЕОДНОРОДНОМ ПОЛУПРОСТРАНСТВЕ
1.1 Подходы к построению физических моделей
Важные практические подходы в сейсморазведке и сейсмологии по исследованию распространения сейсмических волн могут быть отображены в рамках следующих основных методов и их модификаций: разностного, лучевого, дифракционного и матричного. Решения задач дифракционным методом получены для сред со сложной конфигурацией границ: клина, разлома, сброса и т.д. /1/; для сильно искривленных областей большой протяженности /2/, дифракции упругих волн на объектах канонической формы /3/. Однако при этом подходе получаются сложные интегральные выражения, поэтому решения здесь строятся либо для одномерных задач или исследуются частные конкретные примеры /4/. Более общие результаты получаются с помощью других упомянутых методов, они кратко рассмотрены в следующих трех подразделах. Наиболее удобным методом является матричный, подробно разобранный в работе Стародубова /5/.
1.2 Матричным методом для расчета сейсмограмм
Матричный метод часто используется при решении прямой задачи сейсморазведки, предложенный Томсоном и Хаскеллом /6, 7/ развитый в работах МолотковаЛ.А. /8-10/, Ратниковой Л.И. /11-13/, Левшина А.Л /14/. Этот метод обеспечивает строгое математическое решение ряда контактных задач динамической теории распространения сейсмических волн с применением интегральных преобразований, позволяет эффективно использовать возможности современных ЭВМ для получения окончательных результатов. Матричный метод позволяет учитывать эффект действия источников колебаний, расположенных на свободной поверхности или внутри полупространства. Этот метод быть эффективно использован для расчета теоретических сейсмограмм на поверхности слоисто-однородного и неоднородного полупространств, причем неоднородности могут иметь как физический так и геометрический характер.
1.2.1 Подхода Томсона-Хаскела и его численная реализация
Рассмотрим твердое полупространство, состоящее из пачки изотропных, однородных, идеально-упругих горизонтальных слоев с прямолинейными границами раздела (рисунок 1.1), нижний из которых имеет бесконечную мощность. Слои характеризуются мощностью, плотностью, скоростью распространения продольных и поперечных волн ,
Рисунок 1.1 Модель идеально-упругого слоисто-однородного полупространства, на свободной границе которого размещены источник (И) и приемник (П)
Уравнение движения для перемещений , такой среды представлено в виде:
Вводятся скалярный и векторный потенциалы поля смещений , , с помощью которых вектор m-го слоя представлен таким образом.
В плоском случае вектор преобразуется в скаляргде j- орт декартовой системы координат в направлении осиY, и уравнения движения разбиваются на два независимых волновых уравнения для упругих потенциалов описывающих распространение в данной среде продольной и поперечной упругих волн:
Данную задачу решают в фурье-пространстве, применяя с этой целью к уравнениям (1.2), (1.3) преобразование Фурье:
Тогда решение системы волновых уравнений (1.2), (1.3) записывается в виде:
Введя векторы-столбцы, элементы которых зависят от параметров преобразования k, щ, получают
Где - компоненты вектора смещения и напряжения в Фурье-пространстве.
Для всех точек m-го слоя имеет место соотношение
Значения упругих потенциалов на (m+1)-ой границе выражаются через их значения на m -ой границе следующей рекуррентной формулой:
diad-обозначение диагональной матрицы.
Граничные условия в фурье-пространстве записываются следующим образом:
Равенство (1.13) задаёт условия на поверхности слоистого полупространства, причём две из компонент вектора (напряжения) предполагающегося заданными, а две (смещения) необходимо определить. Условие (1.14) выражает непрерывность напряжений и смещений на границах между слоями. Последнее равенство (1.15) выражает тот факт, что из нижнего полупространства волны не приходят, так как по условию задачи оно в направлении оси z не имеет границ. Согласно /13/ матрица-пропагатор однородного слоя определяется рекуррентным соотношением
Из формул (1.7), (1.8), (1.11) следует, что
В принятых обозначениях элементы матрицы имеют следующий вид /13/:
Таким образом, на границе слоисто-однородного полупространства из формул (1.7), (1.14), (1.16) имеем
Матрица Rможет быть представлена через подматрицы второго порядка
Если на свободной поверхности заданы фурье-трансформаторы напряжений , то фурье-трансформаторы смещений , с учетом формулы (1.15) определяются по формуле
Для получения зависимости компонент смещения от времени на поверхности слоистого полупространства производится двойное обратное преобразование Фурье в (1.21) от щ к t и от K к x.
Рассмотренная выше классическая формулировка матричного метода принадлежит Хаскеллу /7/. Численное исследование для случая, когда плоская волна падает под углом на пачку идеально-упругих горизонтально-параллельных слоев впервые проведеныРатниковойЛ.И. и Левшиным А.Л. в работе /11/. Далее эти исследования обобщены в монографиях /12, 13/.
Молотков Л.А. в работе /8/ показал, что вычислительная схема, основанная на подходе Томсона-Хаскелла /6,7/ дает ошибки на высоких частотах в области предельных углов распространения волн. Для обхода этой трудности он предложил матричный метод с использованием миноров второго порядка матриц Томсона-Хаскелла, организованных в матрицы порядка 5Ч5. В этой же работе Молотков Л.А. получил рекуррентные соотношения, с помощью которых матричные коэффициенты отражения и преломления пересчитываются с одной границы слоя на другую и выделяются заданные типы и кратности отражения-преломления из полного поля интерферирующих волн на сейсмограммах. В работах /10, 11/ исследованы выражения для коэффициентов отражения-преломления в области низких и высоких частот для вертикально-неоднородных слоев и упруго-жидких слоистых систем.
Исследование отражения и преломления в среде с локальными неоднородностями невозможно без решения задачи о распространении волн в горизонтально-неоднородной среде. Поэтому решение такой задачи рассмотрено в следующем разделе.
1.2.2 Учет горизонтальной неоднородности среды
Распространение поверхностных волн в среде с вертикальной и горизонтальной неоднородностью физических параметров рассматривалось Бабичем В.М., Молотковым И.А., Мухиной И.В, /15,16/. При этом применялся обобщенный лучевой метод. Жарков В.Н. и ОсначА.И. /16/ изучили дисперсию поверхностных волн в среде со слабой вертикальной и горизонтальной неоднородностью методом малого параметра. В работе Кеннета Б.Л.Н. /13/ эта же теория применена для исследования распространения объемных волн в слоистой вертикально-неоднородной среде со слабой горизонтальной неоднородностью.
Рассматривается /13/ слоистая идеально-упругая среда (рисунок 1.2) между параллельными слоями которой выполнены условия жесткого контакта. Плоскость совпадает с границей верхнего слоя, котораяявляется свободной. Нижний слой(N)однородный и бесконечный в направлении оси , характеризуется скоростями продольной и поперечной волн , , полностью . Каждый промежуточный слой(1, … N-1), и полностью неоднородной среды.
Считается, что напряжение и смещение не зависят от y координаты и изменения физических характеристик , , в латеральном направлении (по координате х) являются небольшими, так что поле смещений, рассеянное на такой неоднородности, по порядку меньше поля, рассеянного на неоднородности физических характеристик в вертикальном направлении (по координате ). Ставится задача определения зависимости от времени поля смещений на границе полупространства, когда источник колебаний находится на и это поле удовлетворяет условию равенства нулю на бесконечности.
Определение поля смещений расчет теоретический сейсмограммыдля указанной модели - состоит в решении системы уравнении движения,когда выполняется законГука:
Рисунок 1.2 Модель идеально-упругого горизонтально-слоистого полупространства, в m-ом слое которого плотность и скорость распределения продольных и поперечных волн являются неоднородными по двум координатам . Источник (И) и приемник (П) размещены на свободной границе полупространства
-компоненты напряжений в декартовых координатах, значение индексов 1,2,3 эквиваленты обозначению .
Подразумевается, что после напряжений-смещений неявно зависит от времени . угловая частота, тогда равенства (1.22) можно записать в матричном виде /13/. Для волн P-SV:
Если представить неоднородность в виде
тогда уравнения (1.23), (1.24) можно записать в общем виде
где - операторная матрица из латерально-однородной среде;
- операторная матрица, зависит от «мер неоднородности» .
В результате применения к уравнению (1.25) преобразование Фурье (1.4) учета во втором члене леммы Бореля, заключающейся в том, что Фурье-преобразование произведения матриц равно свертке их фурье-трансформант, получают
Если правый член в уравнении (1.26) нулевая матрица, то оно описывает латерально-однородную среду.
Из теории обыкновенных дифференциальных уравнений известно, что еслии матрицы комплексных функций, то при исходных условиях решение уравнения.
где - матрица- пропагатор для вертикально-неоднородного слоя /77/
Еслиматрица порядка nЧ1, то при тех же исходных условиях решение уравнения
Уравнение (1.26) для совпадает с (1.29), когда
Тогда решение уравнение (1.36) имеет вид
Когда , определяемое формулой (1.31), нулевая матрица, уравнение (1.26) приобретает вид, аналогичный (1.27) и его решением является
В работе /16/ для представления поля делятся следующее допущение:
где - поле напряжения-смещения в латерально-однородной среде;
- поле, рассеянное на горизонтальных неоднородностях;
В результате, применения к (1.34) преобразования (1.4) после подстановки в (1.32) получают окончательно
Крайний правый член в уравнении (1.36) определяет мультипольное рассеяние в. При условии (1.35)
мультипольное рассеяние не учитывается.
Далее показано, что такое неравенство можно привести к виду
где - максимальное значение используемого;
, - вертикальный и горизонтальный размер неоднородности,
- усредненный коэффициент Ламе и плотность по толщине, содержащей неоднородность.
Если крайний правый член в (1.36) отбросить, как величину второго порядка малости, то решение уравнения (1.26) для рассеянного поля можно представить в виде
Таким образом вклад неоднородности представляется как некоторый источник, распределенный в объеме, размеры и физические характеристики которого определяются неравенством (1.37). Когда условие (1.37) не удовлетворяется, тогда имеют место мультипольные эффекты и в рассеянном поле надо учитывать члены второго и более высоких порядков малости.
Далее при рассмотрении распространения волн в горизонтально- неоднородной среде Кеннетом применен матричный метод для слоистой; среды, при этом каждый пропагатор уже описывал распространение волн в i-ом слое. В работе автора /16/ предложена методика расчета сейсмограмм на свободной границе полупространства, когда горизонтальная неоднородность находится в одном из слоев. Эта методика изложена во втором разделе.
Широкий класс задач сейсмологии допускает при теоретическом рассмотрении сейсмических волн применять закон Гука для идеально- упругого тела. Однако, актуальной является необходимость учета тех особенностей распространения и затухания упругих колебаний, которые нельзя объяснить в рамках теории для идеально-упругой модели среды.
Известен ряд подходов к учету диссипации энергии упругих волн в моделях сред. Способы учета диссипации энергии распространяющихся волн и расчета, получающейся при этом дисперсии фазовой скорости и добротности для моделей реальных сред, рассмотрены в следующем подразделе.
1.3 Распространение сейсмических волн при влиянии неидеальной упругости среды
Отдельное место в матричном методе занимают задачи для сред, в которых происходит потеря энергии при распространении волн. Матричный метод разработан для диссипативной модели с последействием /12/, для вязкоупругих сред и для пористых сред с применением теории Френкеля-Био. В работе /12/изложена методика расчета теоретических сейсмограмм на поверхности слоистой неидеально-упругой среды (рисунок 1.1), когда каждый слой характеризуется дополнительно добротностями распространения продольных и поперечных волн. Источник колебаний находится на бесконечности в положительном направлении оси z.
1.3.1 Учет неидеальной упругости при помощи эмпирического подхода
Пусть в некотором объеме V тела, ограниченного поверхностью S , распространяется сейсмическая волна. Согласно первому началу термодинамики для отрезка времени имеет место соотношение:
выполненная механическая работа + количество выделенного тепла == увеличению внутренней и кинетической энергии тела.
В этом соотношении второе слагаемое левой части равенства можно представить в виде где - скорость распространения тепла через единичную площадку, перпендикулярную единичному вектору . Адиабатическая деформация - характерное явление в сейсмологии для длин волн больших нескольких миллиметров /17/, поэтому, = 0 и, следовательно, энергия механических колебаний должна переходить вовнутреннюю и кинетическую энергию частиц среды.
Обширные данные о затухании сейсмических волн приводятся в работах /17-19/. Для получения этих данных авторы используют результаты полевых и лабораторных исследований горных пород /16/. Большое количество данных о диссипации энергии сейсмических волн привело к необходимости построить теорию, которая давала бы возможность одновременно учитывать затухание распространяющихся Р и S волн, а также определять значения волновых диссипативных параметров в области сейсмических частот.
Классическими моделями, описывающими неупругое поведение сред являются: тела Кельвина-Фойгта, Максвелла и стандартное линейное тело /12/. Отметим отрицательные явления, характерные для классических моделей, а потом запишем уравнение с последействием, где они отсутствуют. В теле Кельвина-Фойгта при уменьшении релаксационных модулей до нуля, т.е. при переходе к гуковскому телу, имеем уменьшение продольного и сдвигового напряжений, что противоречит молекулярной сущности деформации. В теле Максвелла при фиксированном напряжении деформация неограниченно растет, поэтому уравнение имеет смысл только для сдвиговых напряжений, когда тело течет. В стандартном линейном теле отсутствуют отрицательные свойства отмеченные для тел Кельвина-Фойгта и Максвелла. Однако, горные породы ведут себя при распространении волн существенно иначе, чем это можно предвидеть при помощи классических моделей. Это объясняется одновременным существованием множества диссипативных механизмов. Кроме того, из уравнений движений, в которых используются все три типа тел, следует существенная зависимость декрементов затухания от частоты, что противоречит большинству опытных данных.
Еще в 1876 году Больцман /17/предложил следующий вид уравнения состояния:
где) - функция крипа /17/, последействия, функция памяти,
- релаксационный неупрзпгий модуль,
- деформация и напряжение для одномерного случая.
Многие исследователи занимались подбором ) для получения согласия с экспериментом зависимостей фазовой скорости и добротности от частоты /18,19/.Основоположной здесь следует считать работу Николаева Б.Г. /18/, где показано как соответствующим выбором ядер последействия для уравнения (1.39) можно переходить к тем или иным моделям неидеально упругих сред (Больцмана, Дерягина) и определять диссипативные характеристики с использованием метода итераций.
Рассмотрим кратко другой эмпирический подход, основанный на дисперсионных соотношениях зависимости между скоростью и коэффициентом затухания гармонических колебаний (соотношениях Крамерса-Кронига). Используя известную эмпирическую формулу коэффициента затухания /17/
импульс распространяющейся волны можно представить в виде
Форма этого импульса не совпадает с опытом в следующем /20/:
уравнение (1.41) описывает кривую симметричную относительно , реальный же импульс имеет время затухания намного больше, чем время возрастания;
экспериментальный импульс имеет наклон возрастания приблизительно в полтора раза меньше чем в (1.41). Для обхода указанной трудности Футтерманом /21/предложено ввести дисперсию скорости. Далее в работе /21/,исходя из того, что давление распространяющейся волны отсутствует там, куда не пришло возмущение от источника
где - максимальная скорость распространения гармонической волны; Получены дисперсионные соотношения между скоростью и коэффициентом затухания гармонических колебаний.
Из экспериментальных данных известно, что Q чаще всего постоянно в области сейсмических частот /20/, поэтому в (1.40) подбирается такой закон,не обязательно линейный, для которого Q эффективно постоянно в области исследуемых частот.Далее по известной функцииб(щ), определяется дисперсия фазовой скорости из соотношений Крамерса-Кронига.
Таким образом, получаются эмпирические выражения для б(щ), Q(щ) в неидеально-упругой среде. Интересно, однако, получить дисперсионные соотношения исходя из физических законов о деформируемости сред. Соответствующая теория изложена в следующем подразделе, она разработана Гуревичем Г.И. /22/.
1.3.2 Теория деформации, основанная на физических закономерностях о сжимаемости и деформируемости сред
В качестве прообраза используемой общей модели неидеально упругой среды Гуревич Г.И. /22/ предложил поликристаллическое тело, состоящее из "частиц" и "прослоек", находящееся при таких температурах и условиях нагружения, когда его необратимая деформация происходит преимущественно за счет смещения кристаллических зерен относительно друг друга. Эти зерна являются частицами модели, а среда в области контакта представляет собой материал "прослоек". Необратимая деформация поликристалла может быть результатом деформирования плоскостей раздела внутри зерен и соответствующих скольжений одних частей кристаллической решетки относительно соседних в направлении выравнивания напряжений в каждой точке макроскопически сплошного тела. Роль прослоек играют дислокации, находящиеся внутри зерен в областях контакта плоскостей скольжения; микрочастицы - части решетки, смещающиеся по плоскостям относительно друг друга. Необратимая деформация поликристалла может быть одновременно результатом внутризерновых перегруппировок атомов, обуславливающих сдвижение частей зерен относительно друг друга и межзерновых перемещений, приводящих к сдвижениям зерен в целом. Для полноты обозрения рассматриваются различные состав и строение самих зерен материала, которые характеризуются различной энергией вырывания молекул и атомов.
Использование теории/22/долгое время оставалось затруднительным из-за большого числа трудно определимых физических констант, которые входили в уравнение движения, получаемые на основе физических предпосылок. В работе Левшина А.Л., Ратниковой Л.И. и Сакс М.В. /23/выведены простые расчетные формулы для тела Гуревича /22/, позволяющие прогнозировать скорости и поглощение как функции частоты.
Согласно работам/21, 23/, при малых касательных напряжениях полная сдвиговая деформация, например,есть сумма упругой и упруго релаксационной деформаций: Причём обладает непрерывным спектром времен релаксации с ядром 1/
В реальных средах соотношение для верхней и нижней границ времени релаксации имеет вид а подчиняется уравнению состояния типа Кельвина-Фойгта
Аналогичные формулы имеют место для полной дилатации В соотношение (1.43) для диллатации вместо и входят К и - гуковский и релаксационный модули сжатия.Интегрирование формулы (1.43) для скорости полной деформациии аналогичного уравнения для скорости полной дилатации приводит к следующему виду для выражений, связывающих деформации и напряжения.
Рассмотрим как в работе /24/получены выражения для дисперсии декремента затухания и фазовой скорости на примере поперечных волн. Если продолжить спектр времен релаксации в формуле (1.44) до, учитывая при этом, что и подставить уравнение движения
В формуле (1.44) , то получается одномерное волновое уравнение в перемещениях
Поскольку фазовая скорость и декремент затухания плоской гармонической волны связаны с комплексным волновым числом соотношением
то используя формулу (1.47) можно получить зависимости и . Аналогично можно получить выражения для и Для упрощения получающихся сложных выражений приняты следующие допущения:
диапазон времен релаксации достаточно широк:
гуковский и упруго-релаксационный коэффициенты Пуассона положительны и удовлетворяют соотношениям
релаксационные соотношения при объемном сжатии выражены в горных породах слабее, чем при сдвиге:
частотный диапазон ограничен следующим образом: для пород с
для очень "мягких" пород диапазон более узкий
Исходя из приведенных вышедопущений получены зависимости скоростей и декрементов поглощения,
если известны их значения на опорной частоте
До сих пор мы рассматривали волны, получающиеся в результате решение одномерного волнового уравнения. Рассмотрим обобщенные волны имеющие место, когда в среде присутствуют обменные волновые эффекты. Если сейсмическая волна распространяется в плоскости ХOZ декартовой системы координат под углом r к оси OZ, волновое число в случае решения двумерной задачи, представляется в виде , где - направление максимального затухания, - направление распространения волны. В этом случае решение представляется в виде
где - начальная и текущая амплитуды колебаний.
При подстановке условия (1.50) в двумерное волновое уравнение типа (1.47) для комплексного волнового числа получаем
Таким образом в случае отдельного распространения продольных и поперечных колебаний имеем дисперсионные зависимости для скоростей и декрементов затухания в виде формулы (1.49). А в случае двумерной неидеально-упругой среды комплексные волновые числа представляются соотношениями (1.51).
2. ИНСТРУМЕНТАЛЬНЫЕ ВЫСОКОТОЧНЫЕ НАБЛЮДЕНИЯ ОДНОЙ СТАНЦИИ: МЕТОДИКА и ТЕХНОЛОГИЯ
Сейсмическая станция «Reftek 130-01» производства «RefractionTechnology» (США) представляет собой современный прибор последнего поколения сейсмической аппаратуры, отвечающий всем необходимым требованиям. Станция имеет 6 каналов сбора данных, сгруппированных по три, систему синхронизации внутренних часов, через систему GPS, последовательный и Ethernet-порт для обмена данными, поддерживающие стек протоколов TCP/IP, и отдельный последовательный порт для настройки станции. Встроенное программное обеспечение станции позволяет работать в самых различных режимах сбора данных. Программное обеспечение регистратора позволяет использовать целый ряд протоколов TCP/IP, UDP/IP, FTP, RTP, PPP для настройки оборудования и передачи собранных данных по сети. Но следует заметить, что в станции используется «урезанная» версия FTP протокола, которая не поддерживает некоторые команды. Для станции создан собственный протокол RTP, который позволяет реализовать передачу данных и удаленное управление станцией. Как любой высокочувствительный прибор, станция требует особых мер при работе с ней. Станция должна быть установлена в сухом помещении с минимальными перепадами температуры. Кабельные линии, соединяющие регистратор с датчиком и другим оборудованием, должны быть проложены так, чтобы исключить их механическое или термическое повреждение. GPS антенна должна быть установлена на открытом месте, с хорошим приемом спутников, а также должны быть приняты меры для предотвращения попадания в нее молнии. Основные характеристики аппаратуры показаны в таблице 2.1.
Таблица 2.1 - Регистратор сейсмических сигналов «REFTEK-130-01»
Ударопрочный, влагозащищенный, пластик
1-1.4 Вт (при 3-х канальном режиме записи) 1.7-2.1 Вт (при 6-ти канальном режиме записи)
1000, 500, 250, 200, 125, 100, 50, 40, 25, 20, 10, 5, 1, 0.1
Корректировка времени и позиционирование в пространстве
Непрерывный, по событию, по календарю, по внешнему сигналу
2.2 Организация работ и размещение станции
Для сбора необходимых данных летом 2014 года была проведена научная экспедиция, в рамках которой были проведены следующие действия:
установка сейсмического датчика была осуществлена на стабильном фундаменте, состоящего из монолитной скалы, на которой была выбита ровная площадка для установки прибора. Помимо этого место было выбрано таким образом чтобы минимизировать влияние природных помех: ветер, перепады температур. Фотография станции на месте установки представлена на рисунке 2.1.
обеспечение стабильного и постоянного электропитания станции при помощи автомобильного аккумулятора;
обеспечение постоянного приема сигнала GPS, за счет размещение приемника на возвышение, на открытой местности;
была выставлена частота дискретизации регистрируемых данных - 100Гц, позволяющая получать данные высокого качества, расходуя минимум энергии;
станция стабильно работала на протяжении 10 дней, до разряда аккумулятора. В течении всего периода работы аппаратуры велся полевой журнал, в котором отмечались изменения погоды, которые могли бы повлиять на работу станции;
Рисунок 2.1 - Сейсмодатчик размещенный в укрытии, обеспечивающим незаметность для посторонних лиц.
2.3 Обработка данных, полученных во время экспедиции наоз. Удыль
Для обработки данных полевой экспедиции были проведены следующие действия:
Все файлы со станции были перемещены на компьютер и конвертированы для работы в программе DIMAS 2011
При помощи программы DIMAS 2011 были отфильтрованы все записи в диапазоне от 2 до 12 Гц, в результате чего было обнаружено 22 землетрясения, которые произошли в период с 23 июля по 1 августа.
При помощи математической системы matlab была написана программа, (Приложение В) позволяющая строить спектрограммы по имеющимся данным, отдельно по каждому каналу на каждый час, что позволило
Физическая модель слоистой среды на основе амплитудно-частотных характеристик сейсмических волн диссертация. Геология, гидрология и геодезия.
Дипломные Курсовые Ростов
Дипломная Работа Экономика И Бухгалтерский Учет
Курсовая Работа На Тему Налогообложение Предпринимательской Деятельности
Диссертация Качества Жизни
Реферат На Тему Государственные Реформы Петра 1
План Сочинение Пискаревых Единицы А Пироговых 1000
Отчет По Практике На Тему Методика Тренировок По Гиревому Спорту
Реферат по теме Покрытие, связность и плотность в двумерных и трехмерных беспроводных сенсорных сетях
Курсовая работа: Югославянские народы в середине 40-х - конце 90-х гг.
Психология Публичного Выступления Реферат По Психологии
Реферат по теме Театрализованные представления
Причины Преступности Эссе
Контрольная работа по теме Формирование территориально-производственных комплексов
Реферат: Страховая деятельность ЗС АО «Бролли». Скачать бесплатно и без регистрации
Деньги Кредит Банк Курсовая
Курсовая работа по теме Динамика и расчет двигателей
Педагогические методы и приёмы повышения мотивации учащихся на уроках русского языка и литературы.
Реферат: Система арбитражных судов в России
Реферат по теме Древнейшие племена, народности и Государства Армянского Нагорья
Сочинение На День Юриста
Понятие профессионального заболевания - Безопасность жизнедеятельности и охрана труда реферат
Геостратегическая политика Китая - География и экономическая география контрольная работа
Учет прочих доходов и расходов - Бухгалтерский учет и аудит курсовая работа