Оптические свойства наночастиц
Оптические свойства наночастицСкачать файл - Оптические свойства наночастиц
Основной задачей современных фундаментальных и прикладных исследований является минимизация опасности технологических катастроф \\\\\\\\\\\\\\\[1,2\\\\\\\\\\\\\\\]. Большинство катастроф техногенного характера происходит в результате несанкционированного срабатывания взрывчатых веществ ВВ \\\\\\\\\\\\\\\[3\\\\\\\\\\\\\\\]. В тоже время использование инициирующих и бризантных взрывчатых веществ в промышленности является необходимостью современного промышленного производства и особенно - строительства \\\\\\\\\\\\\\\[1\\\\\\\\\\\\\\\]. Применение ВВ понижает стоимость проходческих работ и непременно будет расширяться в ближайшем будущем. Оптимизация капсюля оптического детонатора направлена на решение этой весьма актуальной задачи. Основными требованиями к составу капсюля оптического детонатора являются — высокая селективность к оптическому излучению \\\\\\\\\\\\\\\[2\\\\\\\\\\\\\\\] стойкость к другим видам воздействия , минимальная плотность энергии инициирования состава \\\\\\\\\\\\\\\[4,5\\\\\\\\\\\\\\\], простота технологического производства, минимизация стоимости изделия \\\\\\\\\\\\\\\[6\\\\\\\\\\\\\\\]. Инициирующие ВВ довольно чувствительны к нагреву, удару, электромагнитному полю \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\]. На основе кристаллов азида серебра инициирующего ВВ уже созданы оптические детонаторы \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\], однако повышенная чувствительность к лазерному импульсу в этих объектах неотделима от опасности несанкционированного инициирования случайными механическими, термическими и электромагнитными источниками \\\\\\\\\\\\\\\[12\\\\\\\\\\\\\\\]. Для создания селективно чувствительных к лазерному импульсу материалов в \\\\\\\\\\\\\\\[13\\\\\\\\\\\\\\\] рассмотрено введение в существующие прозрачные ВВ светопоглощающих наночастиц металлов. Был проведен экспериментальный цикл исследований оптических и взрывных характеристик перспективных составов, в зависимости от природы металла и матрицы, форм размерных свойств металла для поиска новых материалов для капсюлей оптических детонаторов \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\]. Модернизирована микроочаговая модель теплового взрыва \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\], сформулированная изначально для интерпретации закономерностей взрывного разложения инициирующих ВВ \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\]. Основные тенденции модернизации модели заключались в учете дополнительных теплофизических процессов \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\], оптических свойств наночастиц металлов \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\] и температуры \\\\\\\\\\\\\\\[32, 44, 45\\\\\\\\\\\\\\\]. Любая задача может быть решена теоретически и экспериментально. Методика определения индивидуальных оптических свойств наночастиц металлов в прозрачных матрицах основана на анализе зависимостей коэффициентов отражения и пропускания от толщины и массовой концентрации наночастиц \\\\\\\\\\\\\\\[36\\\\\\\\\\\\\\\] и апробирована для наночастиц алюминия \\\\\\\\\\\\\\\[37\\\\\\\\\\\\\\\]. Задача сложна даже для одного радиуса наночастиц и одной матрицы \\\\\\\\\\\\\\\[36, 37\\\\\\\\\\\\\\\]. В основном, эксперимент лучше проводить после предварительных теоретических исследований, когда выделена перспективная область проявления необходимых для создания исполнительных устройств оптических свойств, как это было ранее сделано для наночастиц серебра, меди, алюминия, кобальта, никеля и ряда других металлов в PETN \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\] и кристаллов азида серебра \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\]. В \\\\\\\\\\\\\\\[46\\\\\\\\\\\\\\\] показана возможность теоретического решения поставленной в работе задачи в рамках теории Ми с необходимой точностью. В ряде работ \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\] созданы пакеты прикладных программ для численного анализа актуальных процессов, сформулирована и апробирована методика расчета оптических свойств наночастиц металлов в вакууме и прозрачных матрицах с показателем преломления m a. Сначала необходима интерполяция комплексного показателя преломления m i на длину волны неодимового лазера нм. Следующий этап - расчет оптических свойств наночастиц при выбранном радиусе металла и показателе преломления матрицы m a. Показатели преломления матрицы в настоящих расчетах изменялись от 1 до 2. Очевидно, что начальное значение m a соответствует воздуху, или разреженному газу, в идеале - вакууму, m a от 1. У более плотного инициирующего ВВ азида серебра показатель преломления около 2 \\\\\\\\\\\\\\\[53\\\\\\\\\\\\\\\]. Для построения зависимостей ряд продолжен до матрицы с показателем преломления 2. Исследуемые матрицы принимались оптически прозрачными. При хранении ВВ в условиях повышенной температуры, периодического электромагнитного поля, существенного радиационного фона возможно разложение матрицы. Разрабатываемая в статье методика может стать основой неразрушающего контроля степени разложения матрицы \\\\\\\\\\\\\\\[54\\\\\\\\\\\\\\\]. В кристаллах инициирующих ВВ например, азида серебра в этих условиях образуются твердые продукты кластеры серебра , которые в видимом и ближнем ИК спектрах поглощают свет \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\]. Радиус наночастицы золота равен нм. Наночастицы радиуса такого порядка целой группы исследованных в нашей лаборатории металлов наилучшим образом поглощают излучение первой гармоники неодимового лазера в матрице PETN и кристаллах азида серебра \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\]. Для решения такого типа задач теория Ми была успешно адаптирована в работах \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\]. Основной недостаток теории — представление результатов в виде суммы рядов. При этом приемлемая точность достигается при суммировании 30 — 50 членов ряда, каждый из которых сложно рассчитывается. С появлением быстродействующих компьютеров этот недостаток легко преодолевается в рамках использования пакетов прикладных программ с суммированием рядов с любой, наперед заданной точностью. В настоящей работе при постоянном значении радиуса наночастицы и длины волны излучения изучается характер воздействия коэффициента преломления матрицы. Расчеты проводились в лицензионном научная и образовательная лицензии математическом пакете MatLab. Рассчитанные оптические свойства наночастицы золота радиуса нм приведены в таблице и на рис. Оптические свойств наночастицы золота радиуса нм в матрице с показателем преломления m a: В первом столбце таблицы приведены значения показателей преломления матриц. Во втором — значения коэффициентов эффективности поглощения Q abs наночастицы золота радиуса нм, в третьем значения коэффициентов эффективности рассеяния Q sca этой же наночастицы золота. На рисунке 1 мы видим зависимость Q abs m a наночастицы золота радиуса нм на длине волны основной гармоники неодимового лазера. В начале рост коэффициента преломления естественно сопровождается увеличением Q abs , как и для некоторых других металлов \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\]. Для наночастицы золота в вакууме коэффициент эффективности поглощения составляет величину всего 0. Далее в диапазоне до 2 Q abs несколько снижается, проходя через локальный минимум. Последующее увеличение коэффициента преломления до 2. В практически важном диапазоне m a от 1. Изменение m a в этом диапазоне практически невозможно диагностировать портативными что важно для внедрения приборами. В тоже время в районе показателей преломления 1. Рассмотрим особенности рассеяния света наночастицами золота в различных матрицах столбец 3 таблицы и рис. При относительно небольшом приращении показателя преломления матрицы Q sca увеличивается более чем в 7 раз. До коэффициента преломления 1. На основе этого эффекта возможна разработка методики неразрушающего контроля капсюля оптического детонатора. Деградация или разложение ВВ приводит к изменению коэффициента преломления матрицы, что сопровождается уменьшением коэффициента отражения от образца. Уменьшение Q sca существенно усиливает эффект. В интервале от 1. Следовательно — методику неразрушающего контроля можно создавать на различии коэффициентов отражения при частичном разложении энергетического вещества. Однако на коэффициент отражения значительное влияние оказывает не только коэффициент эффективности рассеяния, но и индикатриса рассеяния. Она характеризуется несколькими параметрами и значительно разнообразнее индикатриса рассеяния , чем коэффициент эффективности рассеяния наночастиц. Эта величина характеризует нормированное угловое распределение интенсивности рассеяния света и определяет единичную плотность энергии, рассеянную на выбранный угол от первоначального направления света. Геометрия задачи определяет сферическую симметрию зависимости индикатрисы, типичную для исследуемого направления. Нормировочный интеграл необходим для проверки корректности расчета \\\\\\\\\\\\\\\[55, 56\\\\\\\\\\\\\\\]. Классическая характеристика индикатрисы рассеяния — значение среднего косинуса индикатрисы S cos , представленное для исследуемых условий в столбце 4 таблицы. Мы видим, что во всем исследуемом диапазоне значений показателя преломления матрицы, значения среднего косинуса — отрицательные. Это означает, что индикатриса в целом вытянута назад. Абсолютные значения не более 0. При увеличении показателя преломления матрицы до 1. В анизотропных газовых средах индикатриса рассеяния существенно вытянута вперед и значение S cos практически равно максимально возможному значению единице. Для более подробного исследования индикатрисы в работах \\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\] предложено использовать еще несколько характеристик, в частности — долю рассеянного назад излучения S -. Эта величина представлена в столбце 5 таблицы. Очевидно, что обе рассмотренные характеристики индикатрисы связаны между собой, но они существенно отличаются. Так максимум среднего косинуса и минимум S - не совпадают таблица. В шестом столбце таблицы представлены значения части рассеянного в диапазон углов полного внутреннего отражения S p. Эта характеристика показывает часть рассеянного излучения, которое не может выйти из образца при его геометрии, соответствующего плоскопараллельному параллелограмму как капсюль оптического детонатора. Для вакуума эта величина, естественно, равна 0, однако в плотных матрицах она быстро растет и при значении этого параметра более 1. Этот параметр очень важен, так как его рост приводит к минимизации критической плотности энергии, что экспериментально доказано на прессованных таблетках PETN — наночастицы алюминия, причем не только на основной, но и на второй гармониках неодимового лазера \\\\\\\\\\\\\\\[58\\\\\\\\\\\\\\\]. Более подробно эти эффекты будут рассмотрены в следующих работах. Оптимизация составов оптических детонаторов идет по пути уменьшения необходимой для инициирования взрывного разложения плотности энергии импульса. В случае повышения коэффициента освещенности в образце возможно существенное до 5 раз уменьшение энергетического критерия инициирования. Коэффициент усиления освещенности зависит как от коэффициента эффективности рассеяния и альбедо, так и от индикатрисы рассеяния — отношения долей рассеяния света вперед и назад. Чем меньше эта характеристика, тем меньше критическая плотность энергии срабатывания оптического детонатора \\\\\\\\\\\\\\\[59\\\\\\\\\\\\\\\]. Зависимость имеет максимум в районе 2 азид серебра , где в данных условиях рассеяние будет сказываться на коэффициенте усиления освещенности наименее эффективно. Капсюль оптического детонатора подобен плоскопараллельной пластине \\\\\\\\\\\\\\\[17\\\\\\\\\\\\\\\]. Комплекс рассмотренных характеристик наночастицы золота в прозрачной матрице позволяет считать область с m a около 1. Существенная зависимость коэффициента рассеяния от m a в этой области позволяет создать портативные приборы контроля исполнительных устройств. Отклонение индикатрисы рассеяния от сферической именно в сторону преимущественного рассеяния света назад и в область углов полного внутреннего отражения способно повысить коэффициент усиления освещенности в несколько раз и создать оптический детонатор на основе рассматриваемых матриц с включением наночастиц золота. Автор выражает благодарность научному руководителю д. В работе рассчитаны зависимости коэффициентов эффективности поглощения и рассеяния наночастиц золота радиуса нм в прозрачных матрицах от показателя преломления на основной гармонике неодимового лазера.
Оптические свойства наночастиц ванадия в PETN на длинах волн 532 нм, 632.8 нм, 694.3 нм.
Оптические свойства наночастиц алюминия при различных температурах
Kawasaki klx450r технические характеристики
Вы точно человек?
Основной задачей современных фундаментальных и прикладных исследований является минимизация опасности технологических катастроф \\\\\\\\\\\\\\\\\\[1,2\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Большинство катастроф техногенного характера происходит в результате несанкционированного срабатывания взрывчатых веществ ВВ \\\\\\\\\\\\\\\\\\[3\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. В тоже время использование инициирующих и бризантных взрывчатых веществ в промышленности является необходимостью современного промышленного производства и особенно - строительства \\\\\\\\\\\\\\\\\\[1\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Применение ВВ понижает стоимость проходческих работ и непременно будет расширяться в ближайшем будущем. Оптимизация капсюля оптического детонатора направлена на решение этой весьма актуальной задачи. Основными требованиями к составу капсюля оптического детонатора являются — высокая селективность к оптическому излучению \\\\\\\\\\\\\\\\\\[2\\\\\\\\\\\\\\\\\\] стойкость к другим видам воздействия , минимальная плотность энергии инициирования состава \\\\\\\\\\\\\\\\\\[4,5\\\\\\\\\\\\\\\\\\], простота технологического производства, минимизация стоимости изделия \\\\\\\\\\\\\\\\\\[6\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Инициирующие ВВ довольно чувствительны к нагреву, удару, электромагнитному полю \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. На основе кристаллов азида серебра инициирующего ВВ уже созданы оптические детонаторы \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\], однако повышенная чувствительность к лазерному импульсу в этих объектах неотделима от опасности несанкционированного инициирования случайными механическими, термическими и электромагнитными источниками \\\\\\\\\\\\\\\\\\[12\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Для создания селективно чувствительных к лазерному импульсу материалов в \\\\\\\\\\\\\\\\\\[13\\\\\\\\\\\\\\\\\\] рассмотрено введение в существующие прозрачные ВВ светопоглощающих наночастиц металлов. Был проведен экспериментальный цикл исследований оптических и взрывных характеристик перспективных составов, в зависимости от природы металла и матрицы, форм размерных свойств металла для поиска новых материалов для капсюлей оптических детонаторов \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Модернизирована микроочаговая модель теплового взрыва \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\], сформулированная изначально для интерпретации закономерностей взрывного разложения инициирующих ВВ \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Основные тенденции модернизации модели заключались в учете дополнительных теплофизических процессов \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\], оптических свойств наночастиц металлов \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\] и температуры \\\\\\\\\\\\\\\\\\[32, 44, 45\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Любая задача может быть решена теоретически и экспериментально. Методика определения индивидуальных оптических свойств наночастиц металлов в прозрачных матрицах основана на анализе зависимостей коэффициентов отражения и пропускания от толщины и массовой концентрации наночастиц \\\\\\\\\\\\\\\\\\[36\\\\\\\\\\\\\\\\\\] и апробирована для наночастиц алюминия \\\\\\\\\\\\\\\\\\[37\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Задача сложна даже для одного радиуса наночастиц и одной матрицы \\\\\\\\\\\\\\\\\\[36, 37\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. В основном, эксперимент лучше проводить после предварительных теоретических исследований, когда выделена перспективная область проявления необходимых для создания исполнительных устройств оптических свойств, как это было ранее сделано для наночастиц серебра, меди, алюминия, кобальта, никеля и ряда других металлов в PETN \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\] и кристаллов азида серебра \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. В \\\\\\\\\\\\\\\\\\[46\\\\\\\\\\\\\\\\\\] показана возможность теоретического решения поставленной в работе задачи в рамках теории Ми с необходимой точностью. В ряде работ \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\] созданы пакеты прикладных программ для численного анализа актуальных процессов, сформулирована и апробирована методика расчета оптических свойств наночастиц металлов в вакууме и прозрачных матрицах с показателем преломления m a. Сначала необходима интерполяция комплексного показателя преломления m i на длину волны неодимового лазера нм. Следующий этап - расчет оптических свойств наночастиц при выбранном радиусе металла и показателе преломления матрицы m a. Показатели преломления матрицы в настоящих расчетах изменялись от 1 до 2. Очевидно, что начальное значение m a соответствует воздуху, или разреженному газу, в идеале - вакууму, m a от 1. У более плотного инициирующего ВВ азида серебра показатель преломления около 2 \\\\\\\\\\\\\\\\\\[53\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Для построения зависимостей ряд продолжен до матрицы с показателем преломления 2. Исследуемые матрицы принимались оптически прозрачными. При хранении ВВ в условиях повышенной температуры, периодического электромагнитного поля, существенного радиационного фона возможно разложение матрицы. Разрабатываемая в статье методика может стать основой неразрушающего контроля степени разложения матрицы \\\\\\\\\\\\\\\\\\[54\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. В кристаллах инициирующих ВВ например, азида серебра в этих условиях образуются твердые продукты кластеры серебра , которые в видимом и ближнем ИК спектрах поглощают свет \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Радиус наночастицы золота равен нм. Наночастицы радиуса такого порядка целой группы исследованных в нашей лаборатории металлов наилучшим образом поглощают излучение первой гармоники неодимового лазера в матрице PETN и кристаллах азида серебра \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Для решения такого типа задач теория Ми была успешно адаптирована в работах \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Основной недостаток теории — представление результатов в виде суммы рядов. При этом приемлемая точность достигается при суммировании 30 — 50 членов ряда, каждый из которых сложно рассчитывается. С появлением быстродействующих компьютеров этот недостаток легко преодолевается в рамках использования пакетов прикладных программ с суммированием рядов с любой, наперед заданной точностью. В настоящей работе при постоянном значении радиуса наночастицы и длины волны излучения изучается характер воздействия коэффициента преломления матрицы. Расчеты проводились в лицензионном научная и образовательная лицензии математическом пакете MatLab. Рассчитанные оптические свойства наночастицы золота радиуса нм приведены в таблице и на рис. Оптические свойств наночастицы золота радиуса нм в матрице с показателем преломления m a: В первом столбце таблицы приведены значения показателей преломления матриц. Во втором — значения коэффициентов эффективности поглощения Q abs наночастицы золота радиуса нм, в третьем значения коэффициентов эффективности рассеяния Q sca этой же наночастицы золота. На рисунке 1 мы видим зависимость Q abs m a наночастицы золота радиуса нм на длине волны основной гармоники неодимового лазера. В начале рост коэффициента преломления естественно сопровождается увеличением Q abs , как и для некоторых других металлов \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Для наночастицы золота в вакууме коэффициент эффективности поглощения составляет величину всего 0. Далее в диапазоне до 2 Q abs несколько снижается, проходя через локальный минимум. Последующее увеличение коэффициента преломления до 2. В практически важном диапазоне m a от 1. Изменение m a в этом диапазоне практически невозможно диагностировать портативными что важно для внедрения приборами. В тоже время в районе показателей преломления 1. Рассмотрим особенности рассеяния света наночастицами золота в различных матрицах столбец 3 таблицы и рис. При относительно небольшом приращении показателя преломления матрицы Q sca увеличивается более чем в 7 раз. До коэффициента преломления 1. На основе этого эффекта возможна разработка методики неразрушающего контроля капсюля оптического детонатора. Деградация или разложение ВВ приводит к изменению коэффициента преломления матрицы, что сопровождается уменьшением коэффициента отражения от образца. Уменьшение Q sca существенно усиливает эффект. В интервале от 1. Следовательно — методику неразрушающего контроля можно создавать на различии коэффициентов отражения при частичном разложении энергетического вещества. Однако на коэффициент отражения значительное влияние оказывает не только коэффициент эффективности рассеяния, но и индикатриса рассеяния. Она характеризуется несколькими параметрами и значительно разнообразнее индикатриса рассеяния , чем коэффициент эффективности рассеяния наночастиц. Эта величина характеризует нормированное угловое распределение интенсивности рассеяния света и определяет единичную плотность энергии, рассеянную на выбранный угол от первоначального направления света. Геометрия задачи определяет сферическую симметрию зависимости индикатрисы, типичную для исследуемого направления. Нормировочный интеграл необходим для проверки корректности расчета \\\\\\\\\\\\\\\\\\[55, 56\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Классическая характеристика индикатрисы рассеяния — значение среднего косинуса индикатрисы S cos , представленное для исследуемых условий в столбце 4 таблицы. Мы видим, что во всем исследуемом диапазоне значений показателя преломления матрицы, значения среднего косинуса — отрицательные. Это означает, что индикатриса в целом вытянута назад. Абсолютные значения не более 0. При увеличении показателя преломления матрицы до 1. В анизотропных газовых средах индикатриса рассеяния существенно вытянута вперед и значение S cos практически равно максимально возможному значению единице. Для более подробного исследования индикатрисы в работах \\\\\\\\\\\\\\\\\\[\\\\\\\\\\\\\\\\\\] предложено использовать еще несколько характеристик, в частности — долю рассеянного назад излучения S -. Эта величина представлена в столбце 5 таблицы. Очевидно, что обе рассмотренные характеристики индикатрисы связаны между собой, но они существенно отличаются. Так максимум среднего косинуса и минимум S - не совпадают таблица. В шестом столбце таблицы представлены значения части рассеянного в диапазон углов полного внутреннего отражения S p. Эта характеристика показывает часть рассеянного излучения, которое не может выйти из образца при его геометрии, соответствующего плоскопараллельному параллелограмму как капсюль оптического детонатора. Для вакуума эта величина, естественно, равна 0, однако в плотных матрицах она быстро растет и при значении этого параметра более 1. Этот параметр очень важен, так как его рост приводит к минимизации критической плотности энергии, что экспериментально доказано на прессованных таблетках PETN — наночастицы алюминия, причем не только на основной, но и на второй гармониках неодимового лазера \\\\\\\\\\\\\\\\\\[58\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Более подробно эти эффекты будут рассмотрены в следующих работах. Оптимизация составов оптических детонаторов идет по пути уменьшения необходимой для инициирования взрывного разложения плотности энергии импульса. В случае повышения коэффициента освещенности в образце возможно существенное до 5 раз уменьшение энергетического критерия инициирования. Коэффициент усиления освещенности зависит как от коэффициента эффективности рассеяния и альбедо, так и от индикатрисы рассеяния — отношения долей рассеяния света вперед и назад. Чем меньше эта характеристика, тем меньше критическая плотность энергии срабатывания оптического детонатора \\\\\\\\\\\\\\\\\\[59\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Зависимость имеет максимум в районе 2 азид серебра , где в данных условиях рассеяние будет сказываться на коэффициенте усиления освещенности наименее эффективно. Капсюль оптического детонатора подобен плоскопараллельной пластине \\\\\\\\\\\\\\\\\\[17\\\\\\\\\\\\\\\\\\]. Комплекс рассмотренных характеристик наночастицы золота в прозрачной матрице позволяет считать область с m a около 1. Существенная зависимость коэффициента рассеяния от m a в этой области позволяет создать портативные приборы контроля исполнительных устройств. Отклонение индикатрисы рассеяния от сферической именно в сторону преимущественного рассеяния света назад и в область углов полного внутреннего отражения способно повысить коэффициент усиления освещенности в несколько раз и создать оптический детонатор на основе рассматриваемых матриц с включением наночастиц золота. Автор выражает благодарность научному руководителю д. В работе рассчитаны зависимости коэффициентов эффективности поглощения и рассеяния наночастиц золота радиуса нм в прозрачных матрицах от показателя преломления на основной гармонике неодимового лазера.
Портфолио по достижению результатов
Из чего сделать змеевик для самогонного аппарата
Оптические свойства наночастиц
Упор капота на приору своими руками